(lelle altezze a cui si puo aspirar di giungerc, con ogni sin- 

 golo tronco di strada atmosferica, puossi ritenere senza er- 

 rore, che le altezze sicno come le difTerenze delle pressioni; 

 ipotesi molto comoda per la semplicita del calcoli. 



Penetrando I' aria nel tubo atmosferico per V apertura 

 della valvola che di passaggio alia piastra di unlonc dello 

 stantuflb col carro direttore, la quale apertura e minore 

 della sezione del tubo istesso, devono aver luogo due elTetti: 



a) Una diminuzione della celeriti dello stantnffo, men- 

 tre I'aria impicga uu certo tempo ad acquistare nel tubo la 

 sua pressione normale, quando vl penetra per un foro piu 

 ristretto; e qui mi servii della formola riportata da Ventu- 

 roli per la celerita nei vasi interrotti da diaframmi, poten- 

 dosi considerare I' atmosfera ed il tubo come due vasi, uno 

 indefinito e I'altro finito, e come un diaframma la parete ove 

 e aperta la valvola. 



b) Una contrazione della vena fluida dell'aria affluente, 

 la quale secondo le sperienze dei sigg. Lagerhjclm e D'Au- 

 buisson riportate da Navier, si comporta precisamentecome 

 I'acqua in questo riguardo. '■' 



Unendo tali effelti se ne ritrae un coefllciente frazio- 

 nario, pel quale la celerita deve moltiplicarsi, e che dovra 

 essere trascurato tulte le volte, che 1' apertura delle valvole 

 fosse tanto grande, da renderlo raaggiore dell'unita. 



Analizzate cosi le vicende del termine positivo della 

 forza che accelera la pressione dell' atmosfera sullo stan- 

 tuffo, passo ad esaminar quelle relative alia resistenza. 



A formar questa concorrono : 



l." La contropressione delFaria rarefatta nel tubo, qua- 

 lunque sia !a celerita della macchina che la estrae, per cui 

 essa potra o aumentare, o conservarsi costante, o diminuire, 

 durante il raovimento del traino. Quindi per ora conviene 



