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da avenle a', z per coordinate, che molliplicala per 

 7/"— I si trasforma nella 



o ( (/; — (/x K - < ) — /3 ( (/c + a-x V^— 1 ) = o 



Resta la determinazione delle funzioni a, /3- A (ale 

 oggcllo uopo e parlicolarizzare la qiiestione onde 

 averne le condizioni neccssarie all' offello. Finora 

 abbiamo consideralo il niovimenlo in piena aslra- 

 zionc , che se sene eccellua la cadula verlicale , 

 non polrcbbe aver luoyo in coucreto. La massa flui- 

 da per moversi e scorrerc bisogna cbe sia soslcnuta; 

 e in quesla posizione polra considerarsi materaatica- 

 menle o flsicamente, facendovi o no aslrazione dcllo 

 resislenze fisicbe: non potra pero non lenersi conic 

 della figura goomelrica del recipienle in cui scorre , 

 e cbe conlribuisce sulla linea cbe siegue. In qiieslo 

 caso e il noslro assunlo; si Iralta del movimenlo per 

 alvei, e percio fra pareli circoscrillo e ristretlo; cir- 

 coslanza cbe la risorsa ci ofTre onde eseguire la de- 

 terminazione proposta. Inl'atli 1' equazione di cui si 

 parla, rapproscntando tutte le linee in generale dal- 

 le molccole (luide dcscrilte, dovra ancora rappresen- 

 tarne quelle delle pareli luugo le quali il lluido 

 scorre radendole : eppcro dovra sollo la sua rappre- 

 senlanza comprendere ancora le loro equazioni ana- 

 liticbe , cbe supposlc esse dale , saranno sempre co- 

 nosciule. La linea di molo dunque di una molecola 

 fluida non andra dipcndeole da quella sola equazio- 

 ne, ma dal sislcma di cssa e delle due delle pareli; 

 sistema da cui cliininando una delle due coordinate 

 si ristringera a due solamenlc , cbe daranno in fun- 



