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sla equazione non lia punlo Iiiogo nel caso del si- 

 slcma solido uel quale tutti i piinli della massa lian- 

 no per uo islcsso islanle la medesima velocita , ep- 

 pero le portale delle seziodi ineguaii uon possono 



essere eguaii. 



Questa raauicra divcrsa di essere della pressiono 

 e della velocita deve farsi sentire nel falto delle ri- 

 cercbe de' due sislcmi. Quindi il Prony si fa a rno- 

 slrarne le consegucnze die ne risultano. E con una 

 analisi simile alia precedealemenle seguila pel sislema 

 solido, facendo aslrazione delle resislenze, precede con 

 inlrodurvi le due rimarcate propriela dislintive , e 

 perviene alle equazioni della pressione e della velo- 

 cita, pel sistema fluido. Ravvicinando in seguito que- 

 sfe equazioni rispeltivamente a quelle del sislema so- 

 lido , ne riraarca le difl'erenze: e dopo una ricapilo- 

 lazione delle principali esperienze die possono servire 

 alio slabilimenlo delle basi di una teoria fisico-raa- 

 teraalica de' fluidi incomplessibili in raovimeuto, vie- 

 ne a dare queste medesime equazioni tenendo conlo 

 di quelle resislenze ; equazioni che significando con 

 x^ z le coordinate longiUidinale e verlicale dell' ele- 

 menlo , coordinate cbe nel fallo idraulico possono 

 rapprescnlaroe la distaoza dall' origine del tronco e la 

 caduta; con v, n le pressioni significando per 1' unita. di 

 supcrficie delle sozioui limili del medesimo e supponen- 

 donc rcgolaro il procedimonto, e percio sensibilmenle 

 costante la sezione, ba egli porgiuto sotto I'espressione 



>.p — g{\z — u,x) — {> — x)P — Ux=zO 



//Hi Accad. Vol. xvi- 34. 



