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j4hcos/c la forza acceleralrice normale all' albero. 

 Inlanlo quesla forza corae agisce suU' albero per 

 \ia di una delle due ale , cosi conterDporaneamenle 

 vi agisce per mezzo dellallra: eppero allesa la loro 

 divisala posizione relalivamente all' asse delT albero , 

 DC avvieue cbe 1' una gli comunicbera una quanlita 

 di moviraenlo eguale in un senso conlrario dell' al- 

 tra. Quindi per essere il volanle infisso al medesimo 

 nel punto di mezzo, ne risultera cbe la percossa del- 

 r una e quella dell' altra cospireranno a farlo girare 

 pel medesimo verso ; e la forza acceleralrice cbe il 

 movimento ne animera , sara percio 2.j4licosk. Ma 

 quando quesla forza perverra ad essere nulla, il mo- 

 vimenlo sara divenulo equabile; dunque sara 



lAh cos k = F ss\ik — 1> cos /t = o, doe F =^vco\.k 



]a condizione sotlo di cui I' islrumento acquislera ua 

 equabilila di raolo , cioe un moto regolare e perma- 

 nenle; quello cbe essendo l' effetlo complelo dell' ira- 

 pulsione del fluido ne addimoslraeraisura laquanlila. 

 Quesla concbiusione non ba cbe un essere pu- 

 ramenle matemalico, in quanlo non si e considerata 

 iinora la questione cbe sollo questo solo punlo di 

 visla. Quindi riraane ancora di metlervi in cooside- 

 razione le resistenze fisicbe cbe l' irapulsione del flui- 

 do prova per parle del volanle cbe vi si muove som- 

 raerso , e per esso del meccanisrao dell' islrumento. 

 Significando dunque con Qb il movimenio di queste 

 resislenze con a la dislanza del cenlro di gravila 

 deir ala dall'asse di rolazionc , sara zJahcosk (\\sq\~ 

 lo della forza irapulsiva del fluido; eppero 



