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uompreso fra One piani paialleli , il priino del quali sia 

 tangente la snperiicie libera ilel liquido nel puuto per cui 

 ])assa il liletto ciliiidrico normale alia snperiicie medesima, 

 e 1' aliro sia parallelo al primo e ad una distanza iiisen- 

 sibile dalla snperiicie anzidetta. 



Nella secoiida soluzione del prol)leina di cui parlianio 

 e considerato il seinplice caso nel quale un sol liquido sia 

 contenuto nel tube ; ma T analisi impiegatavi si estende- 

 rehbe con ogni facilita al caso piii generate in cui si vo- 

 lesse deteriniuare la superficie di separazione di due liquidi 

 qualunque. 



L' ultima quistione trattata la cpiesto secondo capitolo 

 si e di trovare T espressione del volume e del peso di un 

 cilindro terminato da una superficie capillare, sia poi ver- 

 ticale il cilindro aiedesimo o non lo sia: in quest' ultimo 

 caso considerando un liquido elevato in un tubo capillare 

 vien diii.ostrato die la parte di detto volume situata al di 

 sojjra del livello esteriore del liquido segue la ragione in- 

 ■Nersa del coseno dell" inclinazione del tubo. 



In una quistione di meccanica o di Hsica relativa ad un 

 corpo, ad una snperiicie o ad una linea, oltre F equazione 

 comune a tutti i punti del sistema , si hanno in generale 

 anche altre equazioni clie valgono soltanto per la sitper- 

 ficie , pei lembi o pei punti estremi. Cosi , riflette il sig. 

 Poisson , si A'erilica nel prolilema die viene da lui trat- 

 tato , ed indipendentemente dall' equazione comune a tutti 

 i punti della snperiicie capillare , le distanze de' quali dalle 

 pju'eti del tubo soipassano il raggio d' attivita molecolare , 

 avvi ancora un' altra equazione die appartiene soltanto a 

 que' punti che son situati a distanze insensiluli dalla su- 

 perficie del tubo. 



II terzo capitolo delF opera sulF azione capillare e quindi 

 destinato a rintracciare T anzidetta equazione , ed a ren- 

 dere la rlcerca meno astrusa si comincia dal considerare 

 il caso piii seinjilice , vale a dire dal trattare del contorno 

 della snj>erricie libera d" un liquido collocnto nel vuoto. 

 S* indica poi il niodo col quale dalla precedente equazione 

 ricavasi qnella relativa al caso piii generale in cui abbiasi 

 di mira la snperficie di separazione di due liquidi qualunque 

 contennti in un tulio capillare, e da questa dedncesi in se- 

 guito la proprieta del dover essere costante T angolo sotto 

 il quale Tan/idetta snpei-ficie taglia rinterna parete del tubo 

 ^aand" aliucuo sia esso composto di materia omogenca. 



