PARTE STRANIERA. Io3 



siccome una conseguenza tlelle comlizioni d'equillbrio da 

 liii cieteriiuiiate , e tali condizioni sono rappresentate coUe 

 stesse fonnole gia rinvenute pel medesimo oggetto dal La- 

 place. AiizL il aostro autore esprime il desiderio ciie I'espe- 

 ricnza surriferita venga con diligenza ripetuta ed accom- 

 pagnata da esatte misure , speraiido che i risultameiitl di 

 essa possano diventare una iuteressante verificazione delia 

 teoria. 



Se in generale un licjuido si abbassa o si eleva in vi- 

 cinanza di un corpo al quale si appoggia , e manifesto 

 cbe la forza produttrice di questo fenomeno deve influire 

 altresi sulla pressione che viene in causa del liquido sof~ 

 ferta dal corpo stesso nel suo stato d' equilibrio. La mo- 

 diljcazione della pressione idrostatica dipendente da questa 

 circostanza essendo una parte essenziale della teoria del- 

 Tazion cajiillare , si determina nel quinto capitolo la pres- 

 sione esercitata da un liquido sopra un solido , tanto alia 

 estreiuitii del liquido , quanto in altri punti qualuncfue. 

 Richianiate a tal oggetto le formole espriinenti i valorL 

 della pressione prodotta da un liquido contro un punto 

 qualunque deila superlicie di un solido si prende in primo 

 luogo ad esame la coraponente di detta pressione che agisce 

 in direzione normale dall' infuori al di dentro. II valore 

 di tal componente e composto di due parti distinte che 

 si considerano separataniente. La prima parte e la prin- 

 cipale , ed e la sola alia quale abljiasi generalmente ri- 

 guardo ; la seconda e piccolissinia , ed allora soltanto me- 

 rita d' essere calcolata quando il corpo essendo d' una di- 

 mensione molto piccola presenta un" assai grande curvatura. 

 Questa seconda parte pero del valore di detta componente, 

 uon che le altre due componenti della pressione medesima, 

 se trattasi d" un solido iiitieramente sommerso in un li- 

 quido dislruggonsi fra di lo)"o senza il soccorso d' alcuna 

 altra forza, ne A'algono a prodnrre movimento di nessuna 

 specie. Tale iuteressante proposizione viene dimostrata pel 

 semplice caso che la superlicie del corpo non present! 

 spigoli risentiti {aretes vives), poiche se alcuno ne esi- 

 stesse , le dette forze non si equililjrerebbero fra di loro. 

 , Non distruggendosi queste forze allorquando non sia il 

 corpo intieraraente sommerso nel liquido , deterrainansi le 

 pressioni prodotto dalle niedeslme su di un galleggiante ; 

 p •iupposto che il liquido estcndasi indefinitniuentc . <i viene 



