Interferens Calcul. 57 



Le , BO BE Ko' 



for Straalerne leo ogf loe = pn + 1 — ^, :^t ^ 



, BO BE 



r,Op, (Fig-. 3) væredfi îndfaldeiidc polariseredc Straa- 

 Icrs Svingningsplans Skjærinpsllnie med Figurens PJan. ^) 

 Wan antage, at den forste Krystals Hovedsnit sl^jærer Fi- 

 gurens Plan i Linien E,Oe,, og at den anden Krystalâ 

 Hovedsnit skjærer samme i E^Oe^, Af de to Straalcr, 

 hvori den indfaldende Straale deles i den forste Kryslal, 

 svinger den Ualmindelige (/e) i Hovedsnittet E,Oe,, den 

 Almindelige {To) i et paa samme lodret Plan -). Paa sam- 

 me Maade ville i den anden Krystal de ualmindelige Straa- 

 ler/oe og /ee svinge i Hovedsnittet JE.^Oe^, de almindelige 



») Som bekjendt er efter Undulalionslheorien polariseret Lys 

 saadant Lys, hvis Svingninger stedse skeç i samme Plan; hvor- 

 imod det ikk( polariserede eller almindelige Lys er saadant, 

 hvor Svingningsplanets Beliggenhed forandres fra Punkt til 

 Punkt af Straalen, altsaa for et bestemt Punkt af samme suc- 

 cessiv har alle mulige Stillinger» 



«) Strængt taget er dette i Almindelighed alene rigtigt for lod- 

 ret indfaldende Sfraaler. De ualmindelige Straalers Sving- 

 ningsplan er nemlig for eenaxcdc Krystaller et Plan, som læg- 

 ges gjennem den almindelig brudte Straale parallelt med dea 

 optiske Axe-, de almindelige Straaler svinge lodret mod dette 

 Plan» Beliggenheden af begge Straalers Polarisationsplan er 

 folgelig en Function af Indfaldsvinkelen og den optiske Axes 

 Stilling mod de brydende Overdåder-, naar jeg derfor i det 

 Folgende stedse anscer Hovedsnittet som de ualmindelige 

 Straalers Svingningsplan, er dette alcDC tilladeligt for smaae 

 Indfaldsvinkler» 



H. 1. D 2. 



