44^ Delle vibrazioni sonore 

 nate MC , le quali fanno equilibrio col cilindretto LV. 

 S' io rifolverò quella forza in due , una parallela , e 

 l'altra normale alla direzione MFd'efTo cilindro, tro- 

 verò la prima minima riipettivamente alla feconda ; 

 perchè difcoftandofì infinitamente poco la curva AVMF 

 dalla linea retta AB, la direzione della forza, che iì 

 rifolve, è preflbchè perpendicolare alla linea MV. La 

 forza menomidima parallela ad MV allunga tutto il ci- 

 lindretto LV egualmente , e la normale rifpettivamente 

 infinita ripiega il detto cilindro , e cagiona le diften- 

 fioni efprelFe dalle ordinate del triangolo MOL. Ecco 

 adunque , che trafcurando 1' allungamento comune a 

 tutto il cilindro , ficcome operato da una forza ade- 

 quatamente ugualeanulla,miè concefTo il fupporre , che 

 la lunghezza interiore MFritenga la fua naturale mifura , 



Chiamo la lunghezza del cilindro MV:==. ds , il rag- 

 gio ofculatore DM=R, il diametro di effo cilindro 

 ML = D, la rigidità della materia, che lo compone, 

 = r. La fìmilitudine dei triangoli DMV, MLO mi 

 fomminiftra V analogia 

 DM : MV:: ML : LO 



R : ds : : D : — , da cui fi ricava LO = Z)^^ : R . 



Una forra coflante = i , che agiflè per la direzione 

 OL , allungherebbe il cilindro, come ho dimoflrato al 

 numero II. per lo fpazio proporzionale a ds : rD'^ , il qua- 

 le fta in ragione comporta, diretta della lunghezza del 

 cilindro , ed inverfa del quadrato del diametro , o fia 

 della bafe del cilindro, e della rigidità della materia, 

 della qual è formato . ElTendo pertanto nello fteflb ci- 

 lindro le diftenfioni come le forze minime, che le ca- 

 gionano ; fé r allungamento come ds : rD^ è prodotto dal- 

 la forza = I , ne fegue , che per ottenere la dilatazio- 

 ne L0=i)^5:R ci vorrà la forza proporzionale a.D^r:R. 

 Si reftituifca il noftro cilindro per Io fpazio L^ por- 

 zione inaflegnabile dello fpazio LO, ed il raggio ofcu- 

 latore 



