52 C. W. Carstens. 



Kanoner med Tapper er jo denne Reaction intet andet, end 

 den saakaldte Longitudinalkraft. 



Uagtet det egentlig ikke hører hjemme paa dette Sted, 

 skulle vi dog med eiigang bemærke, at Kompressionskraf- 

 ten, til hvilken vi forovrigt senere komme tilbage, vil ten- 

 dere til at udvide Kanonløbet og dermed understøtte den 

 tangentiale Kraft. Ilvad endelig den transversale Kraft an- 

 gaar, saa synes den vistnok nærmest at angribe Materialets 

 relative eller Bøiningsfasthed ; men herved maa dog forment- 

 lig erindres, at Forholdene i 'en Kanon ikke ere ganske 

 analoge med de almindeHge Bøiningsfænomener. Naar en 

 Stang, der er befæstet i den ene Ende eller Ugger frit an paa 

 begge Ender, belastes og bøies, saa vil efter den ahnindelige 

 Opfatning paa den ene Side af Stangen indtræde en Kom- 

 pression, paa den anden Side en Strækning, saaledes at 

 den relative Fasthed kan ansees som en Resultant af ved- 

 kommende Materiales absolute og tilbagevirkende Fasthed. 

 Ved en Kanon derimod bliver Forholdet nærmest at sam- 

 menligne med det Tilfælde, at Stangen er urokkelig befa:»- 

 stet i begge Ender og angrebet i Midten; isaafald er intet 

 Skikt i Stangen udsat for Kompression, men overalt vil 

 der indtrajde en Stra-kning, og det l)liver saaledes kun i 

 Virkeligheden et Angrel) paa den absolute Fasthed. Nu vil 

 den transversale Kraft i sin Bestræbelse for at bradvke Ka- 

 nonløbet op transverselt nødvendigvis ogsaa tendere til at 

 udvide Kanonløbet, og saaledes \il ogsaa denne i Virkelig- 

 heden kun understøtte baade den tangentiale og (hm longi- 

 tudinale Kraft. 



Vi komme dernæst til de permanente Krafter, navn- 

 lig Varmetensionerne. I forrige Afsnit er i korte Tra^k 

 antydet, hvorledes disse stille sig ligeoverfor Kanonens spe- 

 cielle Form ug Konstruktionsforholde, om de loroge eller 



