Kumeilino-, OberlHichonspaiinungf und Coliäsion. 371 



sich von einander trennen, wenn irgendwo eine kleine Blase ent- 

 steht. Da dieselbe aber mit dem Radius o anfangen muss, so 

 ist dazu ein unendlich grosser Zug erforderlich. Das Gleichgewicht 

 ist aber instabil, da mit wachsendem Radius der Capillardruck ab- 

 nimmt" und „Die Bedingung, dass im Innern einer erhitzten Flüssig- 

 keit sich eine Dampf blase bildet, ist: Die Dampfspannung im 

 Innern der Blase muss gleich oder grösser sein, als 1) der Luft- 

 druck, der auf der Oberfläche der Flüssigkeit lastet; plus 2) dem 

 hydrostatischen Druck für die betr. Horizontalebene, in welcher 

 die Blase entstehen soll; plus 3) dem Capillardruck. Letzterer 

 ist anfangs unendlich gross. Ganz luftfreie Flüssigkeiten kochen 

 daher nicht, sondern verdampfen ohne Blasenbildung von der 

 Oberfläche (Ueberhitzen)." 



Wir sehen hieraus, dass die Cohäsion aufgefasst werden 

 kann als Oberflächenspannung von Bläschen, deren Radius = o 

 gedacht wird. 



Den Zusammenhang von beiden noch etwas näher zu er- 

 forschen, ist der Zweck dieser Abhandlung, Hauptsächlich wird 

 es unser Ziel sein, möglichst klare Vorstellungen über diese mikro- 

 physikalischen Vorgänge zu gewinnen. Meistens betrachtet jedoch 

 der Physiker die mathematische Behandlung der Probleme als 

 Hauptsache und kümmert sich oft wenig darum, ob man mit 

 diesen mathematischen Ableitungen auch Vorstellungen verknüpfen 

 kann. Der Nichtphysiker aber ist mit diesen Formeln nicht zu- 

 frieden und er wünscht sich über den beobachtenden Vorgang 

 eine klare, anschauliche Vorstellung zu bilden, welche er aber 

 leider nur selten in der Physik findet. Auch von Physikern*) 

 wurde dieser Mangel an klaren, anschaulichen Vorstellungen bis- 

 weilen betont. 



Wir werden versuchen, mittelst einer energetischen Behand- 

 lung dieses Problemes, also unter Zugrundelegung des zuerst von 

 Robert Mayer 1842 scharf formulirten Gesetzes der Erhaltung 

 der Energie, zu klaren Vorstellungen über die uns beschäftigende 

 Frage zu kommen. 



IL Das Wesen der Oberflächenspannung. 



Bei einer Behandlung der Capillaritätstheorie dient meistens 

 die von La place gegebene Vorstellung**) als Ausgangspunkt. 



Bekanntlich stellt er die Oberflächenspannung dar als das 

 Resultat eines senkrecht auf die Oberfläche gerichteten Druckes, 

 wofür er die Gleichung 



P^K + yCkt + r;:) '^^^^^*^^- 



*) Heringa, Beschouwingen over de toepassing der Wiskunde op 

 de Natuurkunde. 



**) Winkelmann, Handbuch der Physik. I. p. 459. 

 Bosscha, Leerboek der Natuurkunde. III. p. 21. 



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