468 Kamerling, Oberflächenspannung und Cohäsion. 



im Innern plus der ausgeübte Zug der Oberflächenspannung 

 das Gleichgewicht halten. 



Denken wir uns z. B. ein Luftbläschen von 1 (x Radius. 



Der Luftdruck im Innern ist, wie wir weiter oben sahen, 

 2,65, der Ueberdruck 1,65 Atmosphären. 



Denken wir uns, dass hierauf ein Zug wirkt von 0,5 Atmo- 

 sphären, also dass es sich in der Askenasy'schen Röhre 15 m 

 hoch befindet. 



Das Bläschen wird sich ausdehnen; ist es bis zu einem 



Radius von 2 f.i ausgedehnt, so ist die Spannung der Luft im 



2 65 

 Innern ' ==^ 0,33 Atmosphären geworden. *) 



o 



Die kritische Höhe für ein Bläschen von 2 f.i Radius ist 

 8,25 M. 



Wir sehen, dass in diesem Stadium der Zug von 0,5 -\- der 

 Luftspannung von 0,33 ungefähr mit der Oberflächenspannung im 

 Gleichgewicht ist. Das Bläschen wird also in diesem Stadium 

 beharren, solange sich nicht aus dem Wasser wieder Luft aus- 

 scheidet, wodurch die Spannung im Bläschen gesteigert wird und 

 die Ausdehnung wieder weiter schreitet. 



Dass auch hier wieder die Ausdehnung mit Wärmeentwicke- 

 lung vor sich geht und das Gleichgewichtsstadium bestimmt wird 

 durch den Moment, in dem die Menge der frei werdenden 

 Wärme = o geworden ist, braucht wohl nicht mehr ausführlich 

 auseinandergesetzt zu werden. 



Bis jetzt war ausschliesslich die Rede von Umwandlung 

 potentieller Energie von einer Form in eine andere, und können 

 wir aus den gegebenen Betrachtungen uns erklären, dass der 

 Widerstand des Wassers gegen Zug allein ein unendlich grosser 

 sein muss. 



VI. Cohäsion und kinetische Energie. 



Das kennzeichnende im Verhalten des Wassers unter Zug- 

 spannung war, dass bei einer sehr kleinen Volumvergrösserung 

 eines schon bestehenden, oder beim ersten Auftreten eines Dampf- 

 bläschens, zur Berechnung der in Betracht kommenden potentiellen 

 Energie (welche durcii Steighöhe etc. dargestellt wird), nur das 

 Wasser, welches dieses kleine Volum einnimmt, in Betracht kommt, 

 und die bei geeigneter Versuchsanstellung, so zu sagen, absolute 

 Widerstandsfähigkeit der Flüssigkeit gegenüber Zug beruht nur 

 auf dem einfachen Gesetz, dass bei abnehmendem Radius des 

 Bläschens die Oberfläche verhältnissniässig mehr verringert wird, 

 als der Inhalt, weil diese r^ , jene r^ proportional ist. 



Ganz anders liegt der Thatbestand, wenn wir uns die Frage 

 vorlegen, unter welchen Umständen kinetische Energie von be- 

 wegtem Wasser in potentielle Oberflächenenergie umgewandelt 

 werden kann. 



*) Der Dampfdruck bleibt liier der Kinfjielilieit Iialber unberücksichtigt. 



