y4 FEN0MENI DI CAPILLARITA\ 



dei due piani , a la depressione od elevazione del liquido 

 interno , sotto o sopi'a il suo livello esteriore, come 

 la distanza d e supposta assai piccola, ed il peso del 

 liquido che formerebbe la convcssita o l-iempirebbc la 

 concavita dell' estremita superiove dclla colonna e tras- 

 cm-abile , sara, detta g la gravita, e A la densita del 

 liquido, il peso P espresso prossimamente da g. A. <;. d. a, 

 e le equazioni (2) e (2') daranno cosi 



g[4 { Jfl= 2 (T ©) 5 t= 2 T £ COS 61 



g\$da — iTi 

 dalle quali si ricava 



s(T — &) 1 



n T— " : __ n 



S* 



•>. T 



II coefficiente di —-? essendo costante, in tutti i casi, 



per uno stesso liquido e per pareti di una stessa so- 

 stanza, le depressioni od elevazioni a saranno dunque 

 prossimaniente in ragione inversa delle distanze dei 

 piani. 



9. L' equazione (a) e una di quelle cbe i geometri 

 cbiamano un' equazione ai limiti, e vale pel contorno 

 della superficie libera. Per avere 1' equazione corrispon- 

 dente ad un punto qualunque di questa superficie , 

 prendiamo a considerare 1' cquilibrio di un filctto fluido 

 cilindi'ico , cbe parte dalla superficie esteriore, discende 

 nel liquido ad una profondita maggiore dei due piani, 

 poi si torce e rimonta verticalmente fra mezzo ai due 

 piani ad una distanza sensibile da cssi (fig. 4 e 5 ). 



T 



