y6 FENOXENI DI CAPILLAMTA'. 



piu generalc di una superficie qualunque, rammentan- 

 doci che allora la forza pcrpcndicolare alia superficie 

 interiore che anima la porzione di filetto fluido che 

 termina perpendicolarmente ad essa e misiirata dalla 

 trazione moltiplicata per la somma dei valori inversi 

 dei raggi di curvatura di due sezioni normali fra loro, 

 avrcmo quindi 



V p p' I 



'/ P altro raggio di curva 



Se si pone per maggiore semplicita 



P P 



indicando con p 1' altro raggio di curvatura. 



T T J 



essendo una quantita costante per ogni liquido, la pre- 

 cedente equazione prende la forma semplice 



Le due formole (a) e (&), la prima dclle quali si ri- 

 ferisce al contorno dclla superficie libera, la seconda 

 ad un suo punto qualunque , costituiscono le basi di 

 tutta la teorica dell' azione capillare. L 1 applicazione di 

 queste equazioni ai diversi casi non esige piu che dei 

 processi di calcolo integrale, piuttosto semplici per chi 

 e un po' versato in csso. Gontenti d' aver esposto i 

 principj meccanici su cui questa teorica si fonda, e di 

 aver dato un' idea precisa del modo con cui i feno- 

 meni capillari si producono, ci limiteremo a riunirc in 

 una nota (2) a pag. yc), le formole che Poisson ha de- 

 dotto , per alcuni casi principali, nella sua Thcorie de 

 Paction capillaire. , onde il lettore le trovi pronte per 

 le applicazioni che gli occorresse di fare. 



Nota (1). 



Come il passo della lczione sull' idrostatica , di cui qui si fa 

 menzionc , contienc 1' idea fondamentale intorno all' equilibrio dei 

 fluidi , quale e stata conccpita da Poisson , ed e la chiavc per pe- 

 netrare nell' intcrno del meccanismo con cui operano le azioni 

 inolccolari in dislanza per rcsislere alle pressioni o trazioni este- 

 riori, lo riferiro qui per iutero per comodo del leltore. 



