FENOMENI DI CAP1LLAR1TA 1 . 3(>7 



alia superficie superiore del fluido sovrapposlo ed este- 

 riormentc alia superficie libera del liquido inferiore. 

 Divisa la parte interna del filetto fluido corrispondente 

 al liquido superiore in due fragmenti, sara facile il 

 vedere, seguendo gli stessi ragionamenti che abbiamo 

 impiegati nel n.° 9 della citata lezione, che le equa- 

 zioni per l'equilibrio particolare di questi due fragmenti 

 saranno 



g A { , - ,) - ( = T (i + jr) 



S A(.-«,) + 5 i ;! ,+ ( = T,(l+i)i 



s dinotando l'altezza, sopra il livello del liquido este- 

 riore, del punto di divisione dei due segmenti , e 6 la 

 pressione trazione a cui e soggetto il liquido nello 

 stesso punto. Le altre lettere hanno lo stesso significato 

 che nella citata lezione , e 1' indice sottoposto serve 

 per indicare le qualita analoglie nel liquido inferiore. 

 La sezione orizzontale della colonnetta liquida falta 

 all' altezza s, essendo una superficie di livello, perche 

 la risultante di tutte le forze c ad essa perpendicolare, 

 laquantita 5 sara costante inessa per tutti i filetti che 

 la attraversano ad una distanza sensibile dalle pareti. 

 Ponendo quindi 



6 -+- g A s = c 

 le due precedenti equazioni diverranno 



le quali sono idenliche con quelle dell' articolo 69 della 

 Nouvelle theorie de Paction capillaire. 



A queste equazioni conviene aggiungere quelle che 

 sussistono nei contorni. Se si denotano con T e T le 

 trazioni che possedono rispettivamente i due fluidi 

 nelle porzioni delle loro superficie che scorrono lungo 

 le pareti del cannellino o parailelamcnte ad esse , e 

 con w ed u / , gli angoli sotto i quali queste poi'zioni 

 vanno a congiungersi colle altre concave o couvesse in 



