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Stconda soluzione . 



^el punto D si conrìnca qualsivoglia retta RDT , che 

 srghi la perpendicolare AG in S , i Iati AB, AC ne' punti 

 R, T, ed il lato BC prolungato quanto abbisogna rei punto 

 Z. Si dica SO=;», ed essendo AB=v/(f'-t-('?+^)*) 5 AC= 



yj{d^^{a^h)^); si scoprirà DR= -!/(/+'«'), DT= 

 ^^I{f-\->n'). BR= i^^^- v'(.^+(-*4-^)^) , AR= 

 ^^J7v/(^^+C^+^)^). CT=Ì^^V^(^^+(.H-^)') , ed AT = 



««— fx 



, ., -J (d^ -\-{ci-\-^t) '■ valori ne' quali è «=/7»24-^'« — cp^\^=. 



te — am — l>>f2 , T^=i^d~^atK-\-hw ^ ed u^^'^fv^hm+dp . Conside- 

 rando pertanto RDT come un vette caricato nei punto D 

 del peso G , le forze parallele e verticali da collocarsi nei 

 punti R, T, che chiameremo pure R, T, per l'equilibrio, sa- 

 ranno per la sopraccennata teoria, R— G ( — ^--r- , e T = 

 g{t~^Yj ' ^ dividendo le forze R, T nei punti B, A 



e C , A in reciproca ragione delle distanze BR, RA, e 

 C T, TA, sommando le due che devono agire nello stesso 



punto A; si otterrà A = G (^ , ''' " ' ■ )=G(— -- ), B=: 



^Irxi^T — ì"^Wj ^ ^— ^IVj-ix T~r: ) • queste tre forze 



insieme prese pareggiano il peso G e diventano identiche 

 colle superiormente ritrovate , mediante le rette AM, BH, CF, 

 condotte da' punti A, B, C, pel punto D, sostituendo in esse 

 i valori di a, ^, r, e «• Serve 1' esposta soluzione pure a 

 riconfermare essere determinato il proposto problema. Il 

 che ec. 



PROBLEMA II. 



§. III. Poste le cose medesime, sieno i punti A, B, C 

 ( Fig. II. ) in linea retta col punto D , di modo che pu 



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