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massimo della sfera , se viaggiasse per lo stesso fluido' colla 

 stessa celerità , e con direzione a se medesima normale . Da- 

 rò di ciò una breve dimostrazione analitica . La direzione 

 d<'l moto della sfera sia da C verso R . Il latercolo infiilite- 

 simo A M della periferia del circolo massimo T R K soffre 

 lina resistenza che , in confionto di quella che soffrireb- 

 be , se perpendicolarmente percuotesse il fluido , vieu dimi- 

 luiita per tre capi nella stessa ragion del seno tutto al seno 

 d( ir angtjlo d'inclinazione ]M A O fatto dal latercolo MA 

 C(<lla dilezione del moto ; perchè in primo luogo la quantità 

 del fluido che percuote , diminuisce in questa ragione di 

 MA:MO, come è facile a comprendere; in secondo luogo 

 la percussioH e per la direzione parallela ad RG a quella 

 che si esercita perpendicolarmente c'entro M A sta come 

 MA:MO, e finalmente la percussione perpen Ticolare ad 

 MA dirigendosi per la direzione AG , e contrastando con una 

 eguale per la direzione BG, si diminuisce nella ragione stes- 

 sa di MA:MO che è quella di AC:GQ; chianìuto per- 

 tanto il raggio CA = Oj CQ~:r, sarà la percussione che 

 soffre MA, ossia la forza che la spinge per direzione paral- 



lela ad RG = — ; si »a inoltre che AR = ^2. a* — 2.ax 



u 



è il raggio del cijcolo eguale alla porzione di superficie sfe- 

 rica ARB, la quale perciò si esprimerà per s^tt . aa — ax j 

 denotando 1 : 3- la ragione "del diametro alia periferia; onde 

 la zonetta ABMN si esprimerà per — 2, ti a d x ; la quale 



moltiplicata per — , ed integrata dà 1' espressione della per- 

 cussione ossia della resistenza sofferta dal segmento sferico 



ARB =^ G ; e perchè la resistenza in R è eguale a ze- 



2 aa 



ro , cioè quando ^ = « ; sarà pertanto la resistenza indeter- 

 minata = XC'^'' — x* ) ^ ^ quando sia or = o , che è 



il 



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