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Di Gli;0LA7.10 S.VLADINI . a'^5 



il caso della resistenza di tutto l'Emisfero TE.K, sarà essa- 

 = j che è appunto la metà del circolo massimo delia 



sfer^ . Questa si è la misura della resistenza che nasce dal- 

 la figura sierica abbracciata dal Ch. A. , e indicata con quel- 



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 le parole ,^ ob superjìciem Emispiiaerii r; ■ ; né perchè la 



superficie dell' Emisfero sia eguale , il che è faiao ; 



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essendo essa eguale a ajrfla; ma perchè si dee ridune a 

 una superficie piana = . Tale è il risultato della teo- 

 ria che prescinde da molte cause disturbatrici ; specialmen- 

 te dall' inciampo del fluido che viene ad urtare la sfera , 

 con quello che dopo V uito scorre a' fianchi della sfera stes- 

 sa per farsi strada; dal che facilmente si arguisce, che la 

 resistenza dataci dalla teoria sia più grande dei dovere ; ed 

 in fatti consultando le celebratissime esperienze del Cavalie- 

 re De Borda tanto stimate dallo stesso Bossut , si ritrova la 



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resistenza di cui parliamo, eguale a — del cerchio massimo, 



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cioè un decimo più piccola di quella dataci dalla teoria . 

 Non scostandosi moltissimo l'esperienza dalla teoria, di pas- 

 sacelo nolijuio che essa non sia del tutto d'abbandonarsi, 

 come alcuni pretendono sp; cialmente negli urti obliqui de' 

 fluidi contro i solidi. Non si tien conto della tenacità dell'aria, 

 ne della frizione , poiché esse nel presente caso sono disprez- 

 zabili , e cori facilità si possono computare quando si voglia^. 

 Sia ora il peso della sfera , se fosse tutta d' aria egual- 

 mente densa che quella , in cui è immersa = N ; essendo 



4 N 

 il volume della sfera ■=- ^ a-fi'i sarà ■ la densità, 



^ 4 3 



ossia la gravità specifica dell' aria . 



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