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folgt dem Dulong-Petit'schen Strahlungsgesetz, das aber bei Zenker 

 nicht in seiner ursprünglichen Schreibart: 



sondern in der der besonderen Verwendungsvveise angepaßten Form 



YC = a'^—a^ 



erscheint, wobei a die von Dulong und Petit zu 1-0077 bestimmte 

 Konstante ist (log. Brigg :rz 1:300), t= '8-+/ die Temperatur des 

 erkaltenden Körpers, K=l^^ die Temperatur der Hülle bedeutet und 

 C alle anderen konstanten Einflüsse in sich faßt. Auch hier legte 

 Zenker die nach dem Durchgang der Sonnenstrahlen durch die 

 Lufthülle sich ergebende solare Wärmeverteilung zugrunde. Er be- 

 stimmte die Konstanten C und K für das reine Landklima und dann 

 unter Beibehaltung der für K gefundenen Zahl durch Einsatz der 

 Werte von Y und - für den konvektionsfreien 30. Parallel die Kon- 

 stante C für das Seeklima. 



Die dann für die übrigen Breitenkreise erzielten Werte von z 

 schienen ihm den ozeanischen Konvektionseinfluß voll aufzuzeigen. 

 Die positive Konvektion ergibt sich da aber — polwärts wachsend — 

 für die hohen Breiten als unverhältnismäßig groß. Hierin spiegeln 

 sich die besonderen Verhältnisse der Jetztzeit wieder. Bei der Suche 

 nach einer theoretischen Wärmeverteilung, die kein Spiegelbild der 

 heutigen Sachlage sein soll, empfiehlt es sich daher, die vor- 

 angeführte Formel auch für das Seeklima so, wie es Zenker für 

 das Landklima tat, zu benutzen, wobei dann freilich die Größe K 

 auch wieder die ihr von Zenker zugedachte Bedeutung verliert. 

 Setzt man die früher für '^ = und 'i> zzz 30 angenommenen Strah- 

 lungsmengen und Temperaturen für Y und r ein, so bekommt man 

 als Konstanten werte: 



C= 14544X10-9 und .^^^^ = 0-87281 



und dann mittels der Gleichung 



1-0077^ — 14544X10 -'■• y+O- 8728] 



folgende Temperaturen : 



10 2iJ Hu 40 ."lO 1)0 70 SO ttu 



28-25 27-6 20-7 22-.") 18- t 12-7 (VO \^^^ — T.j —2-0 



