Del Sic. Giovacciiino Pessuti ' 07 



fornian tra loro un qualunque angolo PMQ=:NRO = /Mg = 0. 

 Si vogliano per es. le forze che da quest'attrazione ne nasce- 

 ranno nella direzione AB posta nel piano MN e perpendico- 

 lare ad MR , e in una direzione perpendicolare tanto al pia- 

 no MN che alla linea AB nel punto A . Con un raggio Ka 

 eguale al limite dell'attrazione sensihile , e che faremo = i , 

 si descriva nel piano MN il semicircolo abc^ il quale girando 

 attorno del diametro ac generi uno spicchio sferico, ed incon- 

 tri il piano MO in afe . Il punto ò in questa rotazione avrà 

 descritto l'arco bf^ che sarà misura dell'angolo fatto dai due 

 piani, cioè=^. Suppongasi quest'arco ^accresciuto del suo 

 elemento j^', cioè il semicircolo fìfc trasportato in «/' e, e in- 

 sieme con esso il piano MO, girando attorno di MR per un 

 angolo infinitesimo, la di cui misura è ff = '^0 . Lo spicchio 

 sferico infinitesimo afcf'a, se si consideri come composto di 

 tante piramidi infinitesime terminanti nel centro A, e poste a 

 due a due ad egual distanza da A/", sarà chiaro che le attra- 

 zioni di ciascuna coppia di queste piramidi infinitesime, comec- 

 ché eguali ed egualmente inclinate ad Af, daranno una risul- 

 tante che passerà per A/", onde anche la risultante di tutte 

 le attrazioni della materia compresa nello spicchio sferico in- 

 finitesimo afcf'a passerà pure per A/" ossia per Ag . 



Egli è poi egualmente evidente che quest'attrazione, qua- 

 lunque ne sia la legge , dovrà esser proporzionale alla sua in- 

 tensità che chiameremo^, moltiplicata per l'angolo compreso 

 dallo spicchio sferico infinitesimo, cioè per ^0, dappoiché cre- 

 scendo l'intensità <p , o l'angolo infinitesimo ^6^ deve anche 

 crescere l'attrazione dello spicchio nella proporzione. Assumen- 

 do adunque un' adattata quantità costante K, dall'azione di 

 tutte le molecole comprese nello spicchio sferico infinitesimo 

 afcf'a, ne risulterà sopra della molecola A un' unica forza nel- 

 la direzione Ag, ed =(pK'^d . 



Rappresentisi questa forza colla Ag , e condotta la gh nor- 

 male al piano MN e alla AB , la medesima forza risolverassi 

 nelle dueAh=:Agcos.6^(pK'^6cos.6, e gh=Ag sen.d=z(pKX 

 '^d sen. 6 , la prima delle quali sarà diretta, siccome si richiede, 

 secondo AB , e la seconda sarà normale al piano MN e ad AB 

 in A; ed è evidente che per avere le forze intiere esercitate 

 nelle medesime direzioni sopra di A da tutta la mateiia at- 

 traente compresa tra i due piani , blsoiiuerà integrare le vitro 



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