<)3 Dell' A1ZI0XE Capillare. 



vate espressioni in modo clie gì' integrali svaniscano , quando 

 i due piani MN, MO cadono l'uno sull'altro, cioè quando 0^c. 



Sarà dunque finalmente 1' attrazione secondo la AB eser- 

 citata sopra la molecola A dalla materia compresa tra i due 

 piani = /(pK^O cos.O = (pK sen.0, e l'altra perpendicolare 

 al piano MN e alla AB in A = f(pK^6 sen. d = <pK {i —cos.O) . 



i5. Che se l'angolo 6 sarà retto, epperò sen.é'=i ,cos.O=o, 

 tanto l'attrazione nella direzione AB presa nel piano MN e 

 perpendicolare ad MR , quanto l'altra perpendicolare ad MN 

 e ad AB, saranno tutte due = (pli . Quindi se il piano MN 

 ed AB saranno verticali, (pli rappresenterà l'attrazione tanto 

 verticale che orizzontale, che la materia contenuta tra il pia- 

 no MN , e un altro ad esso perpendicolare sopra di MR, eser- 

 cita sopra la molecola A contigua ad MR . 



Ciò premesso si dimostreranno agevolmente i seguenti teo- 

 remi , che abbiam qui sopra annunciati . 



i6. Teorema II. Supponendo concava la superficie del flui- 

 do contenuto in un tubalo rinchiuso tra due piani ^ perchè il 

 fluido sia in equilibrio ^ dev'essere 2,(p — (p' una quantità positiva} 



cioè (p > "2 (p' . 



Dim. Rappresenti CAB (F/g. 3) un piano verticale tuffato 

 nel fluido MNB ; e a questo caso potrà ridursi anche quello di 

 un tubo, considerandone l'interna superficie divisa in tanti 

 piani verticali d'infinitamente piccola larghezza, corrisponden- 

 te al raggio della sensibile attrazione . Sia AR la sezione del- 

 la superficie concava del fluido contiguo , fiitta da un piano 

 verticale normale al primo. Chiamando, come prima, (p l'in- 

 tensità dell' attrazione della materia del piano , e K un' adat- 

 tata quantità costante , la parte inferiore AB del piano eserci- 

 terà sopra la molecola fluida A ( §. i5 ) un'attrazione verticale 

 all' ingiù =(^K, e un'attrazione orizzontale verso M parimen- 

 ti = (^K; e lo stesso sarà della parte superiore AC del piano, 

 sennonché la forza verticale sarà — ^K , perchè diretta all'insù 

 al contrario della forza verticale che nasce dalla parte infe- 

 riore , mentre l'orizzontale diretta verso M sarà, come per la 

 parte inferiore , = <p\i. . 



Ma condotta la tangente AD alla curva concava AR , la 

 molecola A è inoltre attratta dalla materia fluida contenuta 

 neir angolo BAD ; e chiamando 6 quest' angolo , (p' V intensità 

 dell' attrazione del fluido , e ritenendo la solita costante K , 



