ICO Dell'azione Capillare. 



Se dunque la superficie del fluido AR sarà concava, per- 

 chè vi sia equilibrio tra le forze attraenti, dovrà essere (p'>\(p' . 

 C.C.D.D. 



17. Se si sjipporrà 2^ — (^' = 0, cioè ^ = ^<^', diverrà =0 

 il secondo membi-o dell'ultima equazione , epperò anche il pri- 

 mo . Sarà dunque Q cos. {n — ^ ) = o , epperò anche Q =0 , 

 cioè svanirà la forza attraente del fluido compreso tra la cur- 

 va AR e la tangente AD , ciò che non può accadere se non 

 quando la curva AR intieramente si confonde colla sua tan- 

 gente AD, cioè quando la superficie AR da concava divien 

 piana . Si conferma così ciò che si è dimostrato al Teor. I. 

 (5- 12), cioè ch'essendo <^ = ^(^', la superficie del fluido si 

 mantiene piana ed orizzontale . 



18. Teoeema III. Supponendo che la superficie del fluido 

 contenuto in un tubo rinchiuso tra due piani sia convessa; per- 

 chè si mantenga in equilibrio, dovrà essere .Kp — (p una quantità 

 negativa , cioè <p<^^(p' . 



Dim. Sia AR ( F/g. 4 ) la superficie convessa del fluido, 

 e fatta la stessa costruzione del teor. prec, e chiamando d l'an- 

 golo BAD, e TI l'angolo BAQ , in primo luogo si dimostrerà 

 allo stesso modo, che la molecola fluida A verrà attratta dalla 

 parte superiore ed inferiore del piano BAC con due forze ver- 

 ticali ^K, — (^K, e con due forze orizzontali verso M, eguali' 

 a — i^K , — <pK , alle quali diamo il segno negativo , perchè la 

 forza orizzontale che nasce dalia risultante AV sarà ora diret- 

 ta verso la parte opposta N . 



L'azione del fluido sopra la medesima molecola A risulta 

 poi in questo caso dalla differenza tra le due azioni ch'eser- 

 citano sopra la stessa molecola il fluido contenuto nell'angolo 

 CAD , e quello contenuto tra la curva AR e la tangente AD. 

 Dalla prima nascerà (§. i4) una forza verticale all' ingiù = (^'KX 

 sen. CAD = i^'K sen. BAD = (fK sen. 6 , ed una forza orizzon- 

 tale verso N,ed = (^'K ( i — cos.CAD) = (^"K ( i-Hcos.BAD) = 

 <pì\ {i -\-cos.d) ; e dalla seconda , come nel teor.prec. ne na- 

 scerà una forza Q, che si risolverà in una forza verticale all' 

 insù ^ — Q cos.TT, ed una forza orizzontale verso N, ed = 

 Qsen.:T. Quindi dall'azione del fluido rinchiuso nello spazio CAR 

 risentirà la molecola A una forza verticale all'ingiù = ^'KX 

 sen. -4- Q COS. :t , ed una forza orizzontale verso N = <^'KX 

 { I -+- cos.^) — Q sen. n = <p'ìi-^(p'K cos. 9 — Q sen.;r . 



