tea Dell' azione Ca-pillahe . 



versi fluidi, la giacitura di quest'elemento, cioè diversa la 

 curva AR . 



21. Diversa dunque sarà ancora, secondo i diversi fluidi 

 in un medesimo tubo, l'inclinazione de' lati estremi della cur- 

 va AR rispetto alle pareti del tubo . Essa però sarà la mede- 

 sima, col medesimo fluido e colla medesima materia del tubo, 

 qualunque sia il diametro interno di questo . Imperocché po- 

 tendosi considerare conte piana la supertìcie di ({uesto compre- 

 sa dentro il raggio della sua sfera di attività sensibile, il flui- 

 do verrà attratto da questa come se fosse piana , epperò sem- 

 pre allo stesso modo, qualunque ne sia il suo diametro; onde 

 combinandosi quest'azione, sempre la medesima, con quella 

 parimenti sempre costante del fluido immediatamente ad essa 

 contiguo e compreso dentro i limiti dell' azion sensibile , do- 

 vrà sempre aversi la medesima risultante, epperò la stessa in- 

 clinazione de' iati estremi rispetto alle pareti del tubo. 



23. Oltrepassato l'insensibile limite dell'attività sensibile, 

 il fluido rimanente sottoposto quasi unicamente all'azione della 

 gravità, e a quella che esercita sopra di sé medesimo, prende- 

 rà naturalmente nella sua superficie la figura di un segmento 

 sferico, i di cui piani estremi, confondendosi con quei della 

 superficie nel fluido ai limiti della sfera di attività sensibile 

 del tubo, saranno perciò presso a poco egualmente inclinati 

 alle pareti ne' diversi tubi. Sembra dunque potersene conchiu- 

 dere che questi segmenti sferici saran tutti simili tra loro, se lo 

 stesso sia il fluido, e la stessa la materia del tubo, qualunque 

 ne sia poi il diametro interno , purché capillare . 



23. Dalla dimostrazione del Teor. // ( §. i6 ) risulta che 

 la forza verticale che sollecita la molecola A ( Fìg. 3 ) niente 

 dipende da <p , mentre la forza orizzontale contiene il termine 

 positivo ( 2(^ — (p') K , che sarà tanto più grairde , quanto sarà 

 più grande <p in confronto di \ (^ . Ora crescendo la forza oriz- 

 zontale diretta verso M , e rimanendo la medesima la vertica- 

 le , tanto più la direzione della forza risultante dovrà diverge- 

 re superiormente dalle pai-eti del tubo , onde dovendo questa 

 risultante esser normale alla superficie, tanto più concava di- 

 verrà la superficie stessa . La concavità peitanto della curva 

 AR sarà tanto maggiore quanto maggiore del rapporto di egua- 

 glianza sarà il rapporto di (j3 a | (^' , cosicché con un certo va- 

 lore di (p sempre maggiore di | <^', la superficie del fluido dovrà 



