ic4 Dell' AZioAr. Capillare. 



questo caso la superficie prender la concavità di una mezza 

 sfera. E questo sembragli essere il caso dell'acqua, degli olj, 

 e di tutti i fluidi in fine ciie possono o per sé stessi o coi loro 

 vapori umettare il'vetro, siccome fu poi confermato dall'espe- 

 rienze clie a sua istanza intrapresero i diligentissimi Fisici 

 i Signori Haùy e Tremery , ad oggetto appunto di determinare 

 la curva in cui si dispongono tutti questi fluidi rinchiusi den- 

 tro a tubi capillari. Misurando essi infatti la distanza dal fon- 

 do del punto più alto in cui questi fluidi toccano le pareti 

 interne de' tubi ed incominciano a staccarsene, e quella del 

 pvuito di mezzo più basso della loro concavità, ritrovarono sem- 

 pre la differenza di queste due distanze pressoché eguale al 

 semidiametro de' tubi , siccome doveva esserlo supponendo emi- 

 sferica quella concavità, ed il piccolo difetto che vi rinven- 

 nero , doveva certamente attribuirsi alla difficoltà che vi ha 

 di fissare con precisione, e di non prender sempre al disotto 

 del vero quel punto in cui il fluido si distacca dalla parete 

 interna del tubo . 



Sembra dunque potersi assumere con tutta sicurezza che 

 le superficie concave dell'acqua, degli olj , e generalmente di 

 tutti i fluidi che umettano il vetro , debbano essere emisferi- 

 che ne' tubi capillari . 



aS. Passando ora al caso di(^<2'^',la dimostrazione che 

 abbiam data del Teor. Ili (5- '8 ) in quest'ipotesi fa vedere 

 che rimanendo la stessa la forza verticale da cui è sollecitata 

 la molecola A ( Fìg. 4 ) e la quale non dipende da (p^ la for- 

 za orizzontale per lo contrario diretta verso N contiene il ter- 

 mine positivo ( (^' — 2,1^ )K, il quale sarà tanto maggiore quan- 

 to più sarà piccolo (^ relativamente a <^', e crescendo poi così 

 la forza orizzontale verso N , mentre la verticale rimane co- 

 stante, tanto più dovrà crescere la convessità della curva AR. 

 Questa convessità diverrà infine quella di una mezza sfera , 

 allorché sarà <p insensibile e quasi nulla in confronto di (p' ; 

 ed ecco come lo dimostra il Sig. De la Place con un discorso 

 analogo a quello per il caso della concavità, esposto al 5- 2,3. 



Supponghiamo , die' egli, che veramente la superficie del 

 fluido prenda la figura di una mezza sfera convessa ASC (F/g. 5 ). 

 Continuandola al disotto di A s'intenda formata, la sfera in- 

 tiera ASCB , e sopprimendo per un momento col pensiero il 

 fluido ABGNM posto al disotto di questa sfera , e prescindendo 



dall' 



