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dilli' azione del peso che ne' tubi capillari in confronto delie 

 altre forze attraenti è insensibile , e da quella del tubo che 

 ora si considera pure come nulla per essere (p quasi nullo ri- 

 spetto a (p' , egli è chiaro che la sfera intiera, epperò anche 

 la superficie della mezza sfera superiore ASC sarà in equili- 

 brio , perchè tutti i suoi punti saranno animati da eguali for- 

 ze attraenti del fluido, perpendicolari alla superficie stessa. 

 Si ristabilisca ora il fluido soppresso ABCNM, e si dimostrerà 

 come al §. a3, che l'azione del fluido MAB sulla molecola A, 

 e molto più sugli altri punti della superficie ASC posti ad una 

 maggior distanza, sarà insensibile e trascurabile in confronto 

 di quella che vi esercita tutta la sfera. L'equilibrio adunque 

 tuttavia sussisterà; cioè essendo (p incomparabilmente minore 

 di (p' , la superficie del fluido prenderà la convessità di una 

 mezza sfera . 



La rapidità con cui si riunisce in rotondissimi globetti il 

 mercurio sparso sopra il vetro od altri corpi, ci dimostra vi- 

 sibilmente quanto sia maggiore l' attrazione eh' esso esercita 

 sopra di sé medesimo di quella che risente dagli altri corpi . 

 Ci presenta dunque il mercurio il caso di (p enormemente mi- 

 nore e quasi nulla in confronto di tp' i e diff'atti i sovraccitati 

 Fisici (§. a4) con quel medesimo metodo col quale si assicu- 

 rarono della concavità emisferica dell' acqua e degli olj , si con- 

 vinsero altresì che la convessità in cui si dispone dentro a* 

 tubi capillari il mercurio , era quella di una mezza sfera • 



a6. Riepilogando pertanto i principali risultati che abbia- 

 mo ottenuti relativamente alla concavità o convessità della su- 

 perficie de' fluidi rinchiusi in tubi capillari, si rileva che da 

 (p = o, nel qual caso si ha la convessità di una mezza sfera, 

 sino a (p=\(p\ la superficie diviene sempre meno convessa, 

 e finalmente si fa piana ed orizzontale nel limite estremo di 

 (^ = ^(^',ed oltrepassato poi questo limite diviene sempre più 

 concava sino a che, essendo (^ = (^'3 giugne alla concavità emi- 

 sferica, la quale conserva ancora dopo di quel limite, cioè es- 

 sendo (p^-ip', perchè il fluido umetti le pareti interne del 

 tubo , 



Tomo XIV. O 



