io6 Dell'azione Capillare. 



PARTE II. 



Dell'attrazione esercitata da. un corpo di figura qualunque sopra 



di un sottilissimo filo fluido interno od esterno^ rinchiuso 



in un canaletto perpendicolare alla sua superficie . 



27. Egli è un volgare e notissimo principio idrostatico, 

 che se una massa fluida M ( Fig. 6 ) sollecitata da quelle forze 

 che si vorranno , sarà in equilibrio , immaginando un canaletto 

 AB qualunque , dentro di essa ^ perpendicolare per es. alla super- 

 ficie esteriore del fluido in K e ^ ^ la somma delle forze die solle- 

 citano la molecola A nella prima direzione AC del canaletto, do- 

 vrà essere eguale alla somma delle forze che sollecitano B nella 

 contraria direzione BD . Infatti se una delle due somme pre- 

 valesse , per es. quella che anima A, siccome questa forza per 

 r indole del fluido si trasmette intiera alla molecola B nella 

 direzione BE , questa molecola dovrebbe muoversi verso E col- 

 la differenza delle due forze che l'agitano in direzioni contra- 

 rie , e l'equilibrio sarebbe però disturbato. 



Questo principio idrostatico , che ci servirà di guida nell' 

 esame e spiegazione di tutti i fenomeni capillari, ha bisogno, 

 per essere applicato , che si sappian calcolare le forze che ani- 

 mano le estremità di un canaletto, ovunque esso si concepi- 

 sca . Abbiamo escluso dal calcolo di queste forze l' attrazione 

 delle pareti del tubo o de' piani che rinchiudono il fluido, poi- 

 ché quest'attrazione non agisce che sull'insensibile velo flui- 

 do che tocca le dette pareti, e ad una distanza impercettibi- 

 le divenendo affatto insensibile , solo influisce su quella con- 

 cavità o convessità che prende il fluido esteriormente . Farà 

 d'uopo pertanto cercar queste forze, che animano le estremi- 

 tà del canaletto suddetto , nelle attrazioni che vi esercita la 

 stessa massa fluida in equilibrio, e terminata in una superfi- 

 cie ora piana, ora concava ed ora convessa, a tenore delle leg- 

 gi , che si sono stabilite nella /." Parte . E questo appunto è 

 ciò che ora ci proponghiamo di fare ne' seguenti Teoremi . 



28. Teorema IV. Se un sottilissimo filo fluido venga attratto 

 da un corpo terminato da una superficie piana, eli esso tocchi 

 perpendicolarmente o al di dentro o al di fluori^ sarà nell'uno e 

 nelV altro caso attratto egualmente^ e con una forza costante, 

 che chiameremo K. 



