Del Sic. Giovacchino Tessuti . iSg 



ili Z, come al di sotto del livello VV, le pressioni esteme ed 

 interne si pareggiano , e niuna forza in conseguenza ne può 

 nascere per accostare o discostare i piani . 



Ma al di sopra di Z, per es. in R' , la pressione esterna 

 si ridurrà a quella dell'atmosfera P, mentre l'interna si di- 

 mostrerà , come si è fatto per ^, che sarà sempre P — g.PQ', 

 onde quella prevarrà sopra questa della quantità g . PQ' , cioè 

 il punto R' del piano sarà spinto da fuori in dentro con una 

 forza g .PQ', cioè dal peso di vm filo fluido compreso tra il 

 medesimo punto, e il livello del fluido circostante VV . Lo 

 stesso accadrà di tutti gli altri punti compresi tra Z ed L • 



Oltrepassato il punto L, sia p un punto della piccola al- 

 tezza NL del menisco NOM , la cui pressione esterna sarà sem- 

 pre =P. Per averne l'interna, s'intenda il canaletto orizzon- 

 tale /«'N' , ed essendo b" il raggio osculatore della curva NOM 

 in N', la pressione in N' in una dii-ezione N'L' perpendicolare 



alla curva sarà, come si è veduto per il punto 0, = P-t-K — ^j 



e questa trasmessa in p' verrà al solito diminuita di K , e si 



ridurrà a P — — . Ora considerando il canaletto N'L'O , dovrà , 



per r equilibrio , la pressione in , cioè P -t- K r , essere 



TI 



eguale alla pressione in N' ora trovata P -h K — — , aggiunto 



il peso relativo del canaletto N'L' sostenuto sopra il livello di O, 

 cioè g .p'L . Ne risulterà evidentemente da quest' eguaglianza 



H H ,j 



TT 



ossia perchè a come si è veduto qui sopra, -- = g .OP^ 



57 = g.OP-t-g./L = g.yG. 

 Quindi essendosi trovata superiormente la pressione inter- 



TI 



na di y = P — — essa si ridurrà a P — g .p'G ; onde l' ester- 

 na , eh' è P, prevarrà sopra di questa della quantità g-p'G, 

 vale a dire che anche tutti i punti del piano compresi tra L 

 ed N , egualmente che i compresi tra Z ed L , sono spinti da 

 fuori in dentro da forze equivalenti ai pesi di altrettanti fili 



