i4<> Dell'azione Capillare. 



fluidi di un'altezza eguale alla distanza di qua' punti dal li- 

 vello del fluido circostante VV . 



Tutti i punti, adunque de' due piani compresi tra 7i ed ^ , 

 ove sorge il fluido esternamente ed internamente , sono spinti da 

 fuori in dentro con forze eguali ai pesi di altrettanti fili fluidi 

 compresi tra que' punti e il livello VV; ond'essi tenderanno ad 

 accostarsi con una forza eguale alla somma di queste forze . 



Lo stesso, ed anche più facilmente potrà dimostrarsi nel 

 caso che il fluido si abbassi tra i due piani , prendendo la fi- 

 gura convessa NOM { Fig. i4)- Infatti andando sulle medesi- 

 me tracce della ora esposta dimostrazione, tutti i punti posti 

 al di sotto di N, per es. R, saranno egualmente premuti di 

 dentro e di fuori ; poiché la pressione esterna sarà, come pri- 



ma', P-i-g.VS, e quella di dentro sarà ora P-+-K-^- — -t-g.OQ-K 



TT 



( §. 44; 6 segg. ) , cioè ( per essere come prima — = g . OP ) = 



P -H g . PQ , cioè eguale all' esterna P -H g . VS . Nel tratto ZG 

 sono pure evidentemente eguali le pressioni interna ed ester- 

 na , poiché si riducono entrambe a quella deli' atmosfera P . 

 Finalmente nell'intervallo NZ, per es. in R' , la pressione in- 

 terna sarà evidentemente = P , mentre l'esterna, come in R, 

 sarà = P -H g . VS' , cioè supererà l' interna di g . VS' . 



Anche in questo caso dunque dell' abbassamento del fluido 

 tra i due piani ^ come in quello dell' innalzamento , i due piani 

 in tutti i punti tra Z e^ N , ove si abbassa esternamente ed inter- 

 namente il fluido^ sono spinti da fuori in dentro da forze equiva- 

 lenti ai pesi di altrettanti fili fluidi compresi tra que' punti , e il 

 livello superiore VV del fluido ; onde nelV un caso , come nelV al- 

 tro , hanno essi una tendenza a riavvicinarsi . 



67. L'espressioni delle forze prementi i diversi punti de' 

 piani da fuori in dentro , che abbiamo ora trovate , non in- 

 volvono la pressione P dell' atmosfera , e sarebbero le stesse , 

 quando anche si supponesse P = o . Il fenomeno adunque del- 

 la tendenza a riunirsi che mostrano i piani tuffati in un flui- 

 do, allorché si pongono in grandissima vicinanza tra loro, avrà 

 luogo egualmente nel vuoto che nel pieno, e si effettuerà col- 

 la medesima forza . 



68. Dietro le tracce della dimostrazione addotta niente vi 

 aarà poi di piìi facile che calcolare la forza totale, con cui ten- 



