i46 Dell'azione Capillare , 



OPIEGAZIOJVE. 



78. Il fluido sgorgando dall'estremità C, terminerà in A 

 in una superficie concava del raggio b , ed in C in una super- 

 fìcie convessa del raggio l>' , o al più in una superficie piana, 

 nel qual caso b' diverrà infinito. L'altezza FG a cui si alze- 

 rebbe il fluido in un tubo dello stesso diametro clie il braccio 

 AB , ed essendo b il raggio della concavità della superficie del 



H H 



fluido , sarebbe -7 ( 5- 5o ) , d' onde si avrà •- = g . FG . Sup- 



ponghiamo che a ed a' sieno le altezze del punto superiore B 

 sopra l'estremità del sifone A e C. 



Immaginando il solito canaletto lungo l'asse del sifijne , 

 l'estremità di questo canaletto in A sarà spinta all' insù ver- 

 so B dalla pressione dell'atmosfera che chiameremo P, e dall' 



attrazione ch'esercita il fluido sopra di sé stesso nella mede- 



ij 

 sima direzione, la quale è = K — ■- (55. 34,e4a,III.°)=:K — 



H 



g . FG , essendosi poc'anzi dimostrato che •-- =g . FG . Sarà poi 



spinta in senso contrario dal peso del canaletto BA , la di cui 

 altezza è a, cioè da ima forza g -a . Tutta dunque la forza che 

 spinge il canaletto AB da A verso B , e che tende in conse- 

 guenza a fare sgorgare il fluido dall'estremità C, saxà=P-H 

 K-g.FG-g.a. 



Si oppone a questo sgorgo per l' estremità C la pressione 

 P dell'atmosfera, che rispinge il fluido da C in B , e l'attra- 

 zione del fluido sopra di sé stesso nella medesima direzione 



Tt 



ed = K -f- -, ( 5§- 38 , e 4a, IV.° ) , onde tutta la forza che ri- 



spinge il canaletto GB da C verso B sarà P -i- K H- •p . Ma que- 

 sta forza verrà scemata dal peso del canaletto BC , la di cui 

 altezza é a' , cioè da una forza g . a' . Tutta dunque la forza 

 che si oppone allo sgorgo per l' estremità C sarà = P -H K -t- 

 H 



Perché dunque succeda l'efflusso per l'estremità C, egli 

 è evidente che la prima di queste due forze dovrà esser mag- 



