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grando, nella ipotesi di Q costante, Ìl!±i[!!+^'=Q(;K^-f/ + .r')^ 



^— py 4- Cost. . Qualora si consideri clie 1' elaterio del muscoli 

 deve essere meno energico, quando essi sono più spiegati, e vo- 

 glia rappresentarsi questa ipotesi facendo Q =^ ( supposta m 

 una costante da determinarsi ), la nostra equazione dipenderà 

 dai logaritmi , mentre avremo, ^JL d^ -\-^^ à^ -V '^ ci ^^ z^ 



° ' ^ dt dt dt Ut dt dt 



— p^TT-iipii ;?^/, ed integrando ^^^^, Log.{/ 



4- i^ + x' ) +/•/ + Cost. = o . 



a3. Senza fermarsi ad analizzare i casi nei quali essendo Q 

 funzione di 2*, l' equazione suddetta è integrabile, se chiamisi 



dtJ} 1' elemento della curva , avremo d<M^ = cly'' -f- ds" +dx^ J e la 



celerità corrispondente a tale elemento, sarà -j^, che suppongo 



= V. Quindi senza ulteriore integrazione avremo un' equazione 

 in termini finiti , cioè v'' z= a.Qz — a/7y + Cost. ; e nel caso di 



Q =^> avremo v^ = m Log.s* — a/^j H- Cost. Introducendo in 



queste , ed in analoghe equazioni , che possono stabilirsi , il peso 

 dell' uomo , e quello della massa di cui vuol supporsi caricato, e 

 le condizioni del moto a diritta, e sinistra corrispondente all' as- 

 se delle s , si otterranno molti nuovi risultati di dettaglio relativi 

 ài calcolo delle forze muscolari ; come esporrò in altra occasione , 

 e come potrà verificare chiunque con <|ualche perizia di calcolo 

 voglia anticipatamente occuparsene . 



24. Ed in conferma di tale asserto finirò il presente artico- 

 lo limitandomi ad osservare, che se nelle equazioni del €• ai fiic- 

 ciasi 5 = 0, cioè si consideri il moto in un solo piano verticale , 

 avremo la curva descritta dal centro di gravità espressa dalle due 

 seguenti equazioni , 

 yQdt j _jdr 



