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no Del movimento di un Fluido Elastico re. 



„ nella lamina ZZzz : integrando si avrà ■ "' cc *° — per V es- 



xxfo a. 



„ pressione della forza necessaria all'accelerazione dell'aria 

 „ contenuta nello spazio AAZZ, e se si f a z = x si avrà 



mhccXv ir i •• •• 



„ — - — per la iorza acceleratnce di tutta lana contenuta 



nello spazio AAMM. Ma questa forza allorché non vi è 

 ostacolo a vincere non è altra cosa che la forza elastica 

 dell'aria compressa che è eguale al peso di una colonna 



„ d'aria naturale la cui altezza eguaglia . "? c m e ] a base 



X 



s j • ., . %,v laooombh ~ 



„ =cc: si avrà dunque quest equazione = e Q^o 



H&.V X 



,, = il cui integrale e v = 2,Acccmn log. — e se si 



x ° ° b 



„ mette AB = a per x si avrà l'altezza dalla quale il corpo 

 „ dovrà cadere per acquistare la velocità colla quale l'aria 

 „ scappa dall' apertura BB e quest' altezza sarà eguale a 



„ 24000772 A . log. — . 



N. 8 3. Esposta così la dottrina dell'Eulero su tale og- 

 getto dalla quale molto lume ricevetti per sottoporre a cal- 

 colo il movimento di un fluido elastico in circostanze simili, 

 darò principio alle mie considerazioni . E per progredire con 

 più ordine richiamerò le difinizioni di alcuni termini , non 

 che alcune nozioni delle quali come di cose vere e note pos- 

 sa servirmi nel seguito a' miei propositi . 



I. E primieramente intenderò per fluido elastico quello, 

 che senza cangiar la sua massa può ridursi ad un minor vo- 

 lume allorché viene compresso, e che cessando la compres- 

 sione si ristahilisce nel suo primiero stato per una virtù o 

 forza chiamata elasticità, la quale in lui risiede. 



II. La forza elastica in ogni stato di compressione si mi- 

 sura dalla forza che sarebbe atta a ridurre, e conservare il 

 fluido in quello stato di compressione . 



III. Essendo poco ciò che finora ci ha mostrato l'espe- 

 rienza sulla misura, e sulla varietà di questa forza nei diversi 



