Del Sic. Fabrizio Mossoti! . 3i 



dalla forma della qual equazione vedesi, che la velocità del- 

 lo sbocco non può mai oltrepassare, nò anche raggiungere il 

 limite j/ag • i ìo35 .h . 



N.° 9. Corol. II. Cerchiamo ora il valore della densità. 

 La quantità di fluido che prima che incominciasse il movi- 

 mento era contenuta nel cilindro, essendo m il numero del- 

 le volte , che il fluido al principio del moto è più denso del- 

 l'aria naturale, sarà espresso da maH\ ma essendo in se- 

 guito A il numero delle volte che il fluido rimasto nel can- 

 nello è più denso dell'aria libera, allorché la velocità è v, 

 la quantità di fluido uscita sarà espressa da a 2 /Av^t (fi), quin- 

 di la quantità rimasta nel cannello sarà /«a 1 / — a^/Av^t , e 

 questa massa trovandosi egualmente densa in tutta la capa- 

 cità del cilindro (N.°3), divisa per lo volume aH darà la 

 densità del fluido , che sarà 



/o\ A ._ ma^l — a'/Av^t 



equazione che differenziata conduce a questa 



permutando la differenziale (— ) in un'altra presa relativa- 

 m e,„c a„a viabile . , sarà (M) = (|i) (£), ma (£) _ 



s.g . no35A — v* 



l 



, dunque sostituendo avremo 



— V 



2£ . no35./t — v* 



A \ V / 

 l' integrale della quale è 



log. A .C = i log.(ag. iic35 .h — u 2 ) 

 e siccome fatto A = m,z> deve esser zero sarà C = s ' ' Io35/t 



(a) Alla ricerca dell' espressione di 

 quest' integrale servono anche facilissi- 

 mamente , in quel modo di cui si è già 

 latto uso per la quadratura, e rettifica- 



zione delle curve, e in molti altri casi, 

 il principio di Lagrange , o quello di 

 Bruniteci . Ved. Istituto Naz. Italiano 

 Tom. I. 



