34 Del movimento di un Fluido Elastico ec. 



cavato da quella segnata ( 1 1 ) avremo la pressione data dal 

 tempo, che per una sezione qualunque sarà 



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 e pel fondo 



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Esaminato il Problema nel caso ipotetico che il fluido sorta 

 nel vuoto , passiamo ora a considerare quello che in natura 

 succede, cioè che sbocchi nell'atmosfera. 



Problema III. 



N.° 1 1 . .„ Supposto il cannello ripieno di un'aria con- 

 ,, densata come nel Problema I.°, ma che invece di sortire 

 „ nel vuoto, debba ora sbandarsi nell'atmosfera, si diman- 

 „ dano pure le relazioni fra gli elementi del moto in quest' 

 „ espulsione " . 



Poiché questo caso in nuli' altro differisce dal primo che, 

 mentre in quello il fluido non incontrava resistenza nell'u- 

 scire, in questo sente l'azione dell'aria atmosferica, gli stessi 

 ragionamenti che abbiamo fatti per trovare la forza accelera- 

 trice nel caso antecedente sono buoni adesso, e ci condur- 

 ranno ad avere le stesse equazioni (i), (a), (3), (4), (5). Ri- 

 prendo perciò l'equazione (5) 





rf) esprime la forza totale colla quale si sbanda la massa flui- 

 da la quale è propriamente la forza del fluido nella sezione 

 dello sbocco; ora allorché il fluido sorte nell'atmosfera, que- 

 sta nella sezione dello sbocco premendo tutto allo intorno 

 della colonna fluida produce su di essa una forza ritardatrice 



