Del Sig. Fabrizio Mossotti. 4 1 



e l'equazione superiore si trasformerà nella seguente 



o=A^ \WJ T + g, rio35,^ 

 ? a ) r * ) 

 la quale ci farà conoscere la pressione in ogni punto per mez- 

 zo della velocità, e della densità che abbiamo insegnato a 

 determinare in ogni istante ; se poniamo in questa il valore 



di — ricavato dall'equazione (17) avremo la pressione 



data per la sola densità dall'equazione 



( a 9) gP = \ l — ~ jg.no35.À(A— i)-t-g.no35./i 



e questa darà il valore della pressione per una sezione qua- 

 lunque; se in essa facciamo z = o diverrà la pressione sul fon- 

 do del cilindro 



(3o) gp = g . 1 io35 . h . A 

 dal che si vede che l'altezza della colonna fluida che misu- 

 ra la pressione sul fondo è eguale a quella che misura l'ela- 

 terio del fluido, quale si è ritrovata anche nel caso che il 

 fluido uscisse nel vuoto . 



N.° 17. Scolio. Riprendasi il valore della densità del fluii 

 do alla fine del movimento dato dall'equazione (27) 



A = i5_i-H|/n-_L_| 



per poco che si rifletta su questo valore si conoscerà che per 

 qualunque valore di m>i deve essere A<i , infatti suppo- 

 sto A=i si ha appunto 



perchè fatto il quadrato, e le riduzioni risulta 



a a y om — a 



I > 



2TO 



àm-+- m % — i 



come lo è realmente per tutti i valori di m maggiori dell* 

 unità . 



Ciò ci fa conoscere che il fluido nel sortire nell'atmo- 

 sfera seguita a farlo sino che arriva ad una densità minore 



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