4-a Del movimento di un Fluido Elastico ec. 



di quella; e questo è facile il comprenderlo anche col razio- 

 cinio considerando, che quando la densità del fluido, e quin- 

 di la sua elasticità è eguale a quella dell'atmosfera, essendo 

 esso dotato di una velocità, questa dovrà impiegare un dato 

 tempo nelT estinguerla, nella durata del quale il fluido si ren- 

 derà minore in densità . Ma dopo che la velocità del fluido 

 verrà annientata non essendo fornito di un elaterio sufficen- 

 te ad ostare alla pressione dell'aria esterna, perchè ha una 

 densità minore, questa a guisa di uno stantuffo comprimerà 

 l'aria contenuta nel cannello, e l'obbligherà a condensarsi. 

 Vediamo quindi, quali sieno la natura, e le circostanze del 

 moto di questa condensazione . 



Problema V. 



N.° 18. ,, Essendo alla fine della sua espulsione il fluì— 

 „ do rimasto nel cannello meno denso dell'atmosfera nella 

 „ quale esce, non potrà più colla sua forza elastica equili- 

 „ brare la pressione di quella, quindi verrà in seguito dalla 

 ,, medesima costipato; si dimanda la relazione tra gli elemen- 

 ,, ti del moto di questa costipazione ? „ 



Per poco che sì rifletta sul metodo col quale abbiamo 

 dedotto le equazioni (i), (2.) , (3) si conoscerà che esse sono 

 valevoli anche per questo Problema . Conservate adunque que- 

 ste equazioni , e le denominazioni dei numeri antecedenti , 

 chiamo di più x la distanza dal fondo del cannello alla fine 

 di un tempo qualunque della superficie più esteriore del flui- 

 do che è compressa dall'atmosfera: essendo le velocità nelle 

 diverse sezioni, o falde, come abbiamo esposto al N.° 4? m 

 ragione delle distanze loro dal fondo, sarà la velocità di una 



falda qualunque alla distanza z espressa da I— — )= — ( ). 



In questo Problema x rappresenta la distanza dell'ultima fal- 

 da, o della superficie del fluido in contatto coli' atmosfera la 

 quale passa continuamente per diverse sezioni, quindi diver- 



