Del Sic. F\biuzio Mossottl 4^ 



samente da ciò che al N.° 8 abbiamo osservato della 7, la 

 quale era sempre la distanza della sezione dello sbocco dal 

 fondo , o la lunghezza del cannello che rimaneva costante 

 col tempo, x sarà variabile, e perciò in questo caso tutte le 

 quantità della sovrascritta equazione saranno variabili col tem- 

 po , e differenziando si avrà 



ma x[— I è eguale a z l-^—) , sostituendo si troverà che 

 quest'equazione si riduce alla seguente 



sostituisco questo valore della differenziale (-— ) neh' equa- 

 zione segnata (j) sarà 



integrando relativamente alla z, e completando in modo che 

 (p sia zero quando z = o , si avrà 



faccio ora z = x , sarà 



e <p rappresenterà la forza totale, che in direzione opposta 

 al crescere della x comprime il fluido, e siccome questa for- 

 za non è altro, che il peso dell'atmosfera esteso su di una 

 superficie =a% diminuito del peso di una colonna fluida at- 

 ta ad equilibrare la forza elastica del fluido compresso alla 

 superficie, sarà — tp = a !l .g . i io35 ,h( i — A), e sostituendo 

 otterremo l'equazione 



(34) a>A±(0) = a*g.iic35.h.(A-i) 



ora essendo m la densità alla fine dell'espulsione, o al prin- 



