43 Df.l movimento di un Fluido Elastico ec. 



tro limite un numero per A tale che renderà il secondo mem- 

 bro = o, e perciò l-r— ) =o, e I — -1 = 0, e questo sarà il 



valore della densità alla fine del movimento cagionato dalla 

 compressione dell' atmosfera . 



Quando adunque la densità del fluido giungerà ad avere 

 questo valore, la velocità del medesimo sarà zero, e l'atmo- 

 sfera non gli premerà sopra più che eoi suo peso, quindi es- 

 so dotato di una maggiore densità di quella, ed avente in 

 conseguenza una forza elastica anche maggiore , di nuovo si 

 dilaterà, e respingerà l'atmosfera. Le considerazioni sul mo- 

 to di questa dilatazione formano il soggetto del seguente 

 Problema . 



Problema VI. 



N.° 20. ,, Il fluido rimasto nel cannello dopo la prima 

 ,, espulsione essendo stato in seguito dall'atmosfera troppo 

 „ costipato, per cui ha acquistato una densità ed un elate- 

 „ rio maggiore di quella , di nuovo tornerà a dilatarsi . Si 

 „ dimanda la relazione tra gii elementi del moto di questa 

 „ dilatazione ? ,, 



Ritenute le stesse denominazioni anteriori, ritroveremo 

 colle stesse considerazioni del N.° io" fatte nel caso della com- 



pressione antecedente, che a a A — I- — -) sarà la forza motrice 



v * w/ 



totale che sollecita il fluido nel cilindro; ma di più essendo 

 occupata dall'atmosfera la parte rimanente del cilindro abban- 

 donata dal fluido nel condensarsi, dovrà la forza elastica del 

 medesimo comunicare anche alla intiera colonna d'aria che 

 la riempirà una velocità comune, ed eguale a quella dell'ul- 

 tima sua falda ad essa contigua, ossia una velocità = I — -I, 

 la forza acceleratrice quindi che animerà questa colonna sa- 

 à(^— l s e moltiplicando questa per la massa della medesi- 

 ma 



ra 



