5o Dsl movimento di un Fluido Elastico ec. 



si troverà riducendo allo stesso denominatore le due frazioni, 

 ed eguagliando a zero i coeffieenti delle potenze omologhe 

 della .v p che dovrà essere 



onde la nostra equazione potremo trasformarla in questa 



(A*.r \ D r< j ( mX i mi i i 1 

 £L_l = g .iio35.k\ — . — -i } 



moltiplico un membro, e l'altro peri — I, ed integro sarà 



(|-) 3 = 3 g. I io35./ ? j^Ìlog.^(i-^i)log.(^-^)J^G 

 per determinare la costante osservo che al principio del mo- 

 to allorché la velocità I— — ) è zero, si ha x — A dunque 



C = ag . i io35A )— log. X -hi r — I \og.(ip — A) > 



quindi l'integrale particolare sarà dato dall'equazione 



mX mX mX mX 



(49) (£) =■*■ i icsb A ] °s- x * (^r T -iog^ ' m * | 



per mezzo della quale si conoscerà la relazione tra la velo- 

 cità, e la distanza dal fondo del cilindro, o luogo ove tro- 

 vasi l'ultima falda in contatto dell'atmosfera. 



N.° 2-4- Corol. I. Poniamo in questa in luogo di x il suo 

 valore dato dall'equazione (47) si avrà 



mX mX mX mX 



~ V' 



(So) (k.)W«io3S.A|tog.^*(^) '-log.** «Hi) 



dalla quale si ha la relazione tra la velocità, e la densità in 

 un tempo qualunque. Nell'equazione (46) fatto A= 1 dive- 

 nendo eguale a zero il secondo membro, converrà che l-r-7) 

 sia zero, la differenziale adunque della velocità I — -1 è an- 

 nullata da A = 1 , quindi essendo la velocità crescente in 



