56 Del movimento di un Fluido Elastico ec. 



che gli è eguale, come si è veduto al N.° 18 sarà quindi 



integrando questa relativamente alla variabile z sarà 



(S6) -g .ay = a» .A Z U^) +C 



la costante deve essere determinata iti modo che quando z 

 divenga eguale ad x cioè all'ascissa della falda più esteriore 

 la g-a^p che rappresenta la pressione diventi appunto quel- 

 la che soffre questa falda . Ora allorché il fluido è compres- 

 so dall'atmosfera evidentemente la sua pressione equivale al 

 peso della medesima , che è espresso come abbiamo veduto 

 da g . a? . i io35 . h : sarà perciò 



C = — e . a? . i io35 . h — a*A - (^-) 

 onde sostituendo risulterà 



e questa sarà l'espressione della pressione in questo caso. 



Non così avverrà però allorché il fluido si dilata; per 

 questo secondo caso allorché z diviene eguale ad x la pres- 

 sione g-a?-p dovrà diventare quella che soffre l'ultima fal- 

 da, la quale oltre il peso dell'atmosfera risente la resisten- 

 za, o pressione che esercita nel muovere la colonna d'aria 

 esterna che le è avanti; converrà adunque prima ricercare 

 questa pressione . A tal fine s' indichi con ti la pressione in 

 una sezione qualunque della colonna d'aria atmosferica con- 

 tenuta nel cilindro, e con £ la sua ascissa, o distanza dal 

 fondo, collo stesso ragionamento col quale abbiamo ottenuta 

 l'equazione (3) al N.° 6 avremo 



uva essendo la velocità in tutta l'estensione della colonna at- 

 mosferica eguale a quella della falda più esteriore drl fluido 



che si dilata, e che le comunica movimento, sarà (— 1=1 — J, 



W/ W/ 



