Del Sig. Fabrizio Mossotti . (yj 



nella quale equazione (p rappresenterà la somma di tutte le 

 forze acceleratrici, che animano il fluido compreso nella por- 

 zione di vaso la capacità della quale è F(^) , se facciamo in 

 quest' equazione z — o , dovrà essere qj(z) = o. y F(z) = o, de- 

 terminando così la costante si troverà che dessa è zero; fat- 

 to poi z = Z, cioè a tutta la lunghezza del vaso, e dinotato 

 con M l'integrale f¥(z)\z esteso fra i limiti z = o, e z = l 

 avremo per rappresentare la forza totale che anima il fluido, 

 1' equazione 



(68)*=A^H-AJ-($V^(£)JM 



e questa forza (p non essendo altro che la forza elastica con 

 cui tende a dilatarsi il fluido allo shocco diminuita della pres- 

 sione dell'atmosfera su lo stesso, che è espressa come abbia- 

 mo veduto da g . a a . i io35/z( A — r), avremo l'equazione 



(69) Aa*v* + A\-^)\*+£(^)ÌM=g .a\i ioZ5h .{&—i) 



alla quale aggiungendo l'equazione che dà la densità, che si 

 deduce nello stesso modo che abbiamo fatto al N.° 9 



( 7 o) a = A3 "-»y^« 



u A 3 



potremo calcolare il moto del fluido che sorte dal vaso quan- 

 do sia data l'equazione della figura dello stesso. 



Il valore di (p dell'equazione (67) sostituiamolo in quel- 

 la segnata (64), sarà 



fatto in questa z = l sarà g-f(z)p la pressione allo sbocco, 

 la quale è quella dell'atmosfera, e la quantità nel secondo 

 membro fra le parentesi diventerà il primo membro dell' e- 

 quazione (69) il quale eguaglia g . a a . 1 io35 h{ A — 1), deter- 

 minando così la costante si troverà che è zero, onde l'equa- 

 zione diverrà 



