Del Sic. Fabrizio Mossotti . 69 



posti infine gli stessi valori nell'equazione (72) avremo per 

 la pressione in un punto qualunque delle pareti 



A oe 7 * a « U 3 ** 1 )* a '"■"■ Mi «^"^ | 



che si riduce a 



(76) g.p=A \g . noS&h- 



KM 1 ; 



sostituisco per ìlMi__Lf il valore che si ha dall'equazione 

 (74), sarà 



( 77 ) g.p=g. noSSh. A — Lg.no35À(A— 'i ) 

 alla quale equazione si può dare anche la forma 



(78) g.p=\ 1 — — \ g ■ 1 1 o35 . h ( A — 1 ) — g . 1 1 o35 . A 



dalla quale si vede, che la pressione nel cono, e in generale 

 nelle paraboloidi di ciascun ordine segue la stessa legge an- 

 dando verso il fondo che abbiamo ritrovata pel cilindro . 



N.° 35. Terminerò ora questa Memoria applicando i prin- 

 cipi della Teorica esposta alla spiegazione de' fenomeni che il 

 Prof. Brunacci ha osservato nelle sopralodate esperienze lat- 

 te col mezzo di un'eolipila a vapori, e così dalla perfetta 

 corrispondenza di queste colle conseguenze che si deducouo 

 da quelli una valida conferma ritrarranno . 



Per conoscere se la pressione nell'interno dell' Eolipìla 

 variasse in più o in meno, o fòsse costante andando verso il 

 fondo fece il sulodato Prof, costruire un'Eolipìla quale è quel- 

 la rappresentata nella fig. VII , al dosso superiore della me- 

 desima applicò un cannellino di vetro ABC curvo, e rivol- 

 gente la sua convessità verso la stessa Eolipila : questo can- 

 nellino si appostava, e s'internava in due bocchelliui comu- 

 nicanti colla capacità interna della medesima. Prima però di 

 unire il cannellino all' Eolipila, faceva entrare nel concavo, 

 o pancia dello stesso un poco d'acqua che rimaneva stagnan- 

 te in GF, e ciò affinchè quando fosse unito coli' Eolipila , e 



