Del Sic. Vincenzo Bkunacci . io3 



va in a, e sarà dz la pressione che questa molecola eser- 



citar debbe a causa della forza centrifuga : ora la pressione 

 su tutti i punti dell'arco MN dovendo essere la stessa, ed 

 in ciascun punto p questa pressione non potendo essere che 

 una funzione dei raggi osculatori delle molecole che si trova- 

 no tra p e q, cioè una funzione di r, dovrà questa funzione 

 essere una quantità costante per tutti i punti tra M ed N ; 

 sarà dunque r costante, ed MN in conseguenza un arco di 

 cerchio . La somma allora di tutte le pressioni nate dalle for- 

 ze centrifughe delle molecole contenute nel filetto fluido nifi 



sarà (MN — zA)-^-dz, cioè MN . — -+-2,aA{ i —] dz , 



r — z r—z l r— z ) 



ed integrando rispetto a z, avremo la somma di tutte le pres- 

 sioni , che nascono da tutte le forze centrifughe delle parti- 

 celle acquee comprese nello spazio MNN'M', e perpendicola- 

 ri queste pressioni all'arco MN , e questa somma indicata per 

 S sarà 



S = — MN . 2«log.( r — z ) -+- 2,akz -+- zaAr log.(r — z) + C . 

 Determiniamo la costante per modo che z = o dia S = o, e 

 poscia estendendo l'integrale sino a z = b, sarà 



S = — MN .o.a log.(r — b)-t-2.a . Ab-t- 2.aAr\og.{r — b) : 

 Ora essendo Ar=MN, si avrà 



S = MN j — za log. {r — *)-+."* -*..aa log. (r— b)\ 

 S = MN.— b. La pressione infine su di un qualunque punto 

 p dell'arco MN, sarà = — b come trovammo al Q. 2. 



MN t J 



