jqo Sul moto discreto di un coiipo , ec. 



11 triangolo BDE dà DE=/(BDM-BE a — -BD.BE cos.B), 

 ossia ^=|/j(/^ft)»+^,- aft+i(/.— ^.):/(i ■*■**.) i'5 

 e perciò lo spazio percorso dal corpo , cioè 



Si^Si/P^PxY-^P*^— Zollar- Ps) I [/( l-Hl a x )\-hB . 



Colla teorica del moto ordinario dei corpi che si mova- 

 no nei mezzi resistenti sopra di un piano orizzontale, si tro- 

 vano le equazioni 



u = aé—6 k *' , gk*s = log. ( i ■+fgk a d ) , 

 nelle quali, a esprime la velocità iniziale, ed s ed u lo spa- 

 zio e la velocità alla fine del tempo 6; e perciò, se in esse 

 supporremo s = As XÌ d — At x , u = v x +, , ed 



a = z^L/(cos. a AEF-t-r a sen. a AEF), ossia — v x i/ I "^ ° j ■> 

 avremo le equazioni tvt-i — e~ e l '& s *t/ l— — 7~) Vx=z;( '. » 



colle quali si determinerà la velocità, ed il tempo, che so- 

 no le sole quantità ancora incognite . 



Integrando la prima di queste due ultime equazioni , e 

 determinando la costante arbitraria introdotta dalla stessa in- 

 tegrazione , soddisfacendo la condizione s = e , si ha 



-— /(^)fe) (^f)(^)' 



E la seconda delle medesime dà 



la costante arbitraria D si determinerà secondo le circostanze , 



Proposizione VI. 



„ Un grave di elasticità imperfetta scagliato secondo la 

 „ retta OE , che non è verticale , descriverà un arco para- 

 „ bolico OSF ( Fig. 3 ), e giunto nel punto F, percuotendo 

 „ il piano immobile Oz , ed essendo riflesso, descriverà un 



