Del Sic. Pietro Franchini . a33 



tano dal vero , poiché modificandolo con la considerazione 

 dell'attrito, condurrebbe a dei risultati sempre più erronei. 



Si può stabilire intanto : che se abbiasi riguardo all' at- 

 trito , una trave inclinata non gravita sul piano orizzontale 

 con tutto il suo peso , e che la sua pressione diminuisce coli' 

 angolo (p . Vedremo ben tosto che questa proposizione otti- 

 mamente si concilia coli' equazione G ( = ML ) = P ottenuta 

 nel 5- 3. 



§. II. Eccoci alla promessa trasformazione della formola 

 (II), formola che sola fra tutte non ci ha presentato alcun 

 manifesto carattere di falsità . 



Riassunte l' equazioni del § . 3 , C = P , B = — tan . ^ , 



B = BT, si rimuovano gli appoggi che impediscono lo scivo- 

 lamento , e si sostituisca in B una forza ^b {z=. x) eguale e 

 contraria alla BT; si sostituiscano in D due forze D/( = z), 

 D(^/(=7 = B), la prima eguale e contraria alla spinta ver- 

 ticale , la seconda alla spinta orizzontale B . È certo che il 

 travicello resterà tuttavia in equilibrio, e perciò, le tre e- 

 quazioni sopra esposte , che divengono 



z = P , X = tan. ffl , a: = / 



a 



sono le condizioni da cui dipende l'equilibrio del travicello. 

 Sieno B(?, D^ due forze equivalenti all'attrito nei respettivi 

 punti B , D ; forze che debbono agire in direzione contraria 

 a quella che risulterebbe dal moto del travicello . Siccome 

 l'attrito è proporzionale alla piessione, preso un coefficiente 

 costante /, si può fare B^ =/ . Bè , Hd—f.Bl. In virtù 

 di questi nuovi elementi, le condizioni dell'equilibrio i .* e 

 %.' divengono z -Jr-fx = P, a: =/ -^fa ■> dove y esprime l' ef- 

 fettiva spinta orizzontale inferiore . La a." siccome equivale 

 a V {a — b) sen. (p r= ax cos. <^, cioè a P . DT = Bè .BC, che 

 è l'equazione destinata ad impedire la rotazione del sistema, 

 si cangia in 



P . Dr = B^» . BC -+- B/3 . DC , cioè in 

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