Del Sic. D. Pietro Cossali. 17 



camente la gravità specifica del mercurio dopo alla sua gra- 

 vità specifica avanti . 



Trasportando qui le denominazioni convenienti del Pro- 

 blema i.° col solo cangiare ±2 in =P2, perchè per il teo- 

 Tema a.° i movimenti t^z delle due superficie del mercurio 

 qualora nascano da variar di calore si fanno nella stessa di- 

 rezione , si ha 



Il volume del mercurio avanti la variazione del calore 

 = ;r r'' [ B — ( « — ia)\-\-<p .n — %r^m 

 il volume dopo la variazione 



Dicendo pertanto 



G la gravità specifica del mercurio avanti la variazione del 



calore 



g la sua gravità specifica dopo ; si avrà la proporzione 



nf^\^ — {n — m)\-^(p.n — Kr'-m\nr^\^-=^t—{n — m)\ 



■^<p{nz;:Lz) — 7ir^-{m^z)'.\g\Gr 

 dalla quale ne segue l'equazione 

 [fl-rYB — (/i — to)> -4- 1)5 . re— :t 7-'* w ] G= [n:r* ^ B H= f — ( ?i— w )^ 



-^(p^ìii^z) — nr'^[m-^z)\g. 

 11 primo membro, essendo il prodotto del volume del mercu- 

 rio avanti il variar del calore nella gravità specifica parimenti 

 avanti lo stesso variare, esibisce il peso assoluto di esso mer- 

 curio avanti tal variare di calore ; ed il secondo membro es- 

 sendo il prodotto del volume del mercurio dopo la variazio- 

 ne del calore nella sua specifica gravità istessamente dopo 

 esprime il peso assoluto del mercurio dopo la variazione del 

 calore: e perciò la trovata equazione ci presenta l'assoluto 

 peso del mercurio uguale ed identico , avanti e dopo il va- 

 riamento del calore . Questa uguaglianza ed identità è da sé 

 stessa evidente, poiché il variar del volume, e corrisponden- 

 temente della gravità specifica, non può variare l'assoluto 

 peso , e da tale principio potevasi immediatamente dedurre 

 l'equazione . 



A formare la seconda equazione basta riflettere, che ri- 



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