aiS Sui nuovi principj d'Idraulica di Bernard 



la. Pel punto O si conduca l'orizzontale OIM, e questa 

 si prolunghi verso T finché sia OT := IM , e si faccia il pa- 

 rallelogrammo AOTS , che esprima un cilindro obbliquo AOTS 

 di acqua ( che io supporrò gelata ) appoggiato sul plano AC 

 della base del diametro OT = IM, e dell'altezza AI. Sarà 

 questo cilindro eguale all'altro ANMI dell'acqua nel vaso 

 perchè della medesima altezza AI, e di basi eguali. 



i3. E siccome il diametro degli strati dei due cilindri è 

 il medesimo, tiene in sostanza M. Bernard come conseguenza 

 evidente ( pag. 6, 7 ) che se all'aprire il foro PQ, e mentre 

 in conseguenza comincieranno a discendere tutti gli strati dell' 

 acqua nel vaso , e perciò anche lo strato superiore AN , se 

 dissi, si lascierà libero alla discesa lungo il piano inclinato 

 AC il cilindro gelato AT , questo scorrerà uno spazio AO, 

 ed arriverà colla sommità AS in OT , mentre lo strato AN 

 arriverà in IM , e mentre un grave partito anch' esso da A 

 all'aprire del foro, arriverà in B. 



i4- Intanto pel foro PQ sarà uscito un volume di acqua 

 eguale al cilindro AIMN . Intendendo questo volume di ac- 

 qua uscita conformato in un cilindro della base eguale al fo- 

 ro PQ, la sua altezza secondo l'Autore sarà la cercata velo- 

 cità pel foro . 



i5. Per esprimere codest' altezza di una maniera generale 

 denomina M. Bernard a l'altezza AB del vaso, 7 il fondo as- 

 soluto, b il fondo reale, cosicché l'aj a del foro riesce/ — b; 

 e denomina v l'altezza del detto cilindro di acqua uscita pel 

 foro PQ nel tempo della caduta di un grave per AB. Calco- 

 lando alle pag. 7 , 8 trova l' A. v = a -^ — . 



Al calcolo dell'Autore sostituisco il seguente più spe- 

 dito. 



16. Dev'essere (7) AC alla BC come il fondo assoluto y 



AP h 



al fondo reale b-, donde si ha BC= — '— , e perciò BC* = 



