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i4- Per facilitarla ancor più^ onde si possa esaminarla 

 più minutamente fingerò un caso ijiotetico. Supporrò die la 

 bolla di cui ACB ( fig. 4" ) è una sezione , non abbia la sua 

 maggior dimensione nel verso di questa sezione stessa , ma 

 nella direzione ad essa perpendicolare , e che la sua lunghez- 

 za sia molte volte più grande della larghezza; inoltre che la 

 sua superficie , almeno nelle parti vicine alla sezione sud- 

 detta ACB , molto si approssimi a quella che verrebbe gene- 

 rata da una retta che scorresse su di essa sezione mantenen- 

 dosi perpendicolare al di lei piano. Il qual caso si verifi- 

 cherebbe sensibilmente allorquando la massa liquida insieme 

 colla bolla si trovasse coperta da una lamina di cristallo leg- 

 germente curvata , presentando inferiormente una cavità ci- 

 lindrica di cui HIL posta nello stesso piano della ACB fos- 

 se una sezione perpendicolare all' asse. Ed esaminerò primie- 

 ramente quale sia la forma della sezione ACB nel caso della 

 uniformità della temperatura,, quindi come ella venga alte- 

 rata da una determinata variazione della temperatura stessa 

 in una sua parte. 



i5. Nell'ipotesi ora stabilita, ed ammesso come si è 

 detto che la temperatura del liquido sia uniforme, la curva 

 ACB è facile a determinarsi, essendo quella medesima che 

 si conosce già dai Meccanici sotto il nome di curva elasti- 

 ca (i). Per averne 1' equazione riferiamola a due assi orto- 

 gonali OX, OY, l'uno orizzontale e 1' altro verticale , e chia- 

 miamo rispettivamente a;, jy le coordinate secondo questi assi di 

 un punto K preso arbitrariamente in essa, ritenendo che le x 

 crescano da sinistra a destra, e le j dal basso all'alto. Chiamia- 

 mo inoltre a l'altezza a cui può essere sollevato il liquido per 

 l'azione capillare corrispondente alla concavità nel punto infimo 

 C. E fissiamo Torigine delle, coordinate in un punto O situato 



(i) Laplace. Théocie de l'action capillaire , Lection I. %. 8. 



