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termina con qual legge scemi l' elevazione di una sostanza li- 

 quida in un tubo capillare, a proporzione che si va inalzan- 

 do la temperatura di essa , non rimane per la compiuta co- 

 gnizione della curva C'NB che a sapersi il valore di d. Ma qui 

 per mancanza di dati sperimentali è forza contentarci di un 

 ipotesi. Supporremo adunque^ onde poter arrivare fino ad un 

 risultamento numerico, che la NB abbia nel punto N la me- 

 desima toccante della CN. In questo supposto , se noi cer- 

 cheremo l'ordinata del punto N considerato nella curva C'NB 

 avrà essa per valore la quantità 



p/tó'a'-4- lìh' 



perocché abbiamo veduto che l'ordinata della ACN nel punto ove 

 la toccante è verticale ha il valore |/a*H-/i'. L'azione soUevatri- 

 ce adunque dipendente dalla concavità al punto P sarebbe 

 atta a tener eley:^ta del liquido riscaldato una colonna dell'al- 

 tezza verticale i- 1 ! \ 



(e) ■ M -+- p/a'a'-i- lìh' . 



In vece essa forza serve effettivamente a tener solleva- 

 ta una colonna d'altezza u del proprio liquido, ed una dell' 

 altezza i/a^n-A* del liquido sottoposto; perciocché immagi- 

 nando un canaletto curvilineo che parta dal punto P e di- 

 scenda fino al livello dell' origine O, o della superficie oriz- 

 zontale del liquido nell'ampio recipiente mentovato fino da 

 principio (5. i5.) e che ora torniamo a richiamare, in que- 

 sto canaletto si troveranno contenute due colonne liquide j 

 r una dell' altezza verticale u ed appartenente al liquido su- 

 periore, e l'altra dell' altezza \/a*-\-k' ed appartenente al li- 

 quido inferiore, e saranno tutte e due sostenute dall'azione 

 dipendente dalla concavità in P. Ora una colonna dell'altez- 

 za [/a*-H^* e della densità d equivale, rispetto alla forza 

 che dee sostenerla , ad una della densità d' e dell' altezza 

 verticale 



