Del Cav. Avogadro 47^ 



ra finale dell'acqua, è la stessa porzione dell'eccesso inizia- 

 le T del corpo, che la perdita di tennperatura dell' acqua nel- 

 l'aria^ pendente la sperienza^, lo è dell'eccesso finale T' del- 

 l' acqua sopra l'aria. Questa quantità - — è quella che si tra- 

 scura quando si suppone la temperatura finale del corpo ugua- 

 le a quella dell' acqua. 



Da questo valore di T" — T' si ha subito quello di T" os- 

 sìa dell'eccesso finale della temperatura del corpo sopra quel- 

 la dell' aria, cioè T"= — -h T'. 



Secondo questo valore di T", la perdita di temperatura 



T t 



•che il corpo A ha fatta è uguale a T — T' — - — . Abbiamo 



veduto che l'aumento di temperatura che l'acqua avrebbe 

 preso per la stessa quantità di calorico, se niuna porzione se 

 ne fosse dissipata nell' aria, sarebbe stata T-^-^aTt. È facile 

 dedurre da questo il calore specifico del corpo prendendo per 

 unità quello dell' acqua j supponendo primieramente per un 

 momento che il vaso A e la sostanza in esso contenuta non 

 fosse che una sola massa di quest' ultimo, senz'alcun invilup- 

 po, supponendo altronde il sistema del vaso B, dell'acqua in 

 «sso contenuta, e del termometro che si è immerso, già rap- 

 presentato per intiero dal suo equivalente in acqua nella ma- 

 niera che sopra l'abbiamo indicato pel nostro apparecchio. Sia 

 per questo m la massa supposta nota del corpo , prendendo 

 per unità questo equivalente del sistema del vaso B in acqua, 

 ■e e il calore specifico cercato del corpo prendendo per uni- 

 tà quello dell'acqua. La quantità di calorico necessaria per 

 produrre l'aumento di temperatura T-\-{aTù nella quantità 

 d' acqua così presa per unità, sarà rappresentata da questo au- 

 mento medesimo di temperatura, e la quantità di calorico ne- 

 cessario per riscaldare il corpo di cui si tratta di T — T' 



ossia quella che questo corpo ha dovuto perdere per raffred- 



