Del Sic. Prof. Gio. Battista Magistrini 38 i 



X'=k log. ;-^^ {d) . 



L'altezza pertanto di ciascuno degli strati parziali , sui quali 

 resta da ultimarsi la precedente integrazione, sarà 



"^ =■ — n— = -77 log. iTì (e) 



e si determinerà h secondo quell'ausiliario riparto dell'altez- 

 za X' — X il più opportuno al grado di esattezza, che amere- 

 mo dare ai risultati di questa seconda parte del problema 

 generale. 



La velocità al di sopra dell' altezza X , è facile ricono- 

 scere , che arriva al massimo dopo un assai breve tratto di 

 salita. Onde basterà per una buona approssimazione in luogo 

 dell' equazione precedente sostituire quest' altra 



lì 



ig. Un solo punto abbiamo indicato di velocità massima 

 ascensionale, e quel solo di velocità minima in cui rimane 

 spenta col moto anche la forza motrice. Non è però da con- 

 chiudersi, che la macchina corra direttamente a questo cen- 

 tro di suo permanente equilibrio , e quivi si fermi al primo 

 arrivo immediatamente. Altri punti di massima , altri di mi- 

 nima velocità vi debbon essere d' intorno a questo centro , 

 cui la stessa migliorata approssimazione del problema non ba- 

 sta a determinare forse per 1' impossibilità d' una compiuta 

 integrazione delle ultime equazioni a differenze finite, o for- 

 se perchè l'errore, comechè tenuissimo, dell'assunta discon- 

 tinuità degli strati atmosferici, e per tutti gli altri oggetti as- 

 solutamente innocuo, offende essenzialmente questa sottile ri- 

 cerca e-trema, o fors'aiiche perchè la legge dei quadrati del- 

 le velocità nella resistenza dell' aria non ha più luogo nel 

 languido attuai moto evanescente, di cui si tratta. Se osser- 

 viamo i corpi galleggianti nei li(juidi, e nell'aria stessa vici- 

 no a terra, cui passaggero impulso distolga dall' equilibrio , 



