Del Sic. Prof. Gio. Battista Magistrini 3g [ 



vigio della sua macchina , e le vicende del suo viaggio nel 

 metodo finora comunemente ricevuto; vediamo d'appresso, se 

 è possibile, come il fluido del globo si presterà a quella mi- 

 surata dispersione^ da cui dipende principalmente il felice ri- 

 torno in terra, calcolando la fuga al medesimo procurata nell' 

 altezza d' equilibrio A' per un' apertura media ? duiante lui 

 tempo d. 



Sia V la velocità, colla quale il fluido sbocca al finire di 

 una parte t del proposto tempo 6, A la densità sua in tale 

 istante, ossia il rapporto della sua densità a qviella dell'aria 

 libera terrestre. Si avrà per la nota proporzione fra le den- 

 sità e le masse successive del fluido rimanente questa prima 

 equazione ?" 



A = Dé 



T 



(r-fgl/.A^,). 



La forza di elasticità, quella stessa che di sopra abbia- 

 mo denominata F, colla quale 1' idrogeno distende , e sforza 

 r involucro del globo, diviene ora per tutti i punti della lu- 



X 



ce j" in virtù del cangiamento di densità = -^ e , e tale 



è la forza , che sospinge l' idrogeno alla fuga per la luce i^ 

 alla fine del tempo t. Ma di questa forza motrice abbiamo 

 altresì giusta le formole assegnate dal Sig. Mossotti pel mo- 

 vimento dei fluidi elastici nel tomo XVII. degli atti della So- 

 cietà Italiana 1' espressione -—^ [ u'(8r— 3Z)-<- -i- (4r— /) ^ 1 , 



essendo l la saetta del segmento maggiore del globo termi- 

 nato alla luce i\ Paragonando i due valori, e sostituendo quel- 

 lo di F della formola (g), toltovi il coefficiente ay, si ha la 

 seconda equazione 



4gkmn(3r—l) , l(4r—l) dv 



DN(8r— i/) ^ i(ir-6L) dt ; . . f 



e facendo 



Tomo XIX. Ddd 



